Bogárdi János: Vízfolyások hordalékszállítása (Akadémiai Kiadó, Budapest, 1971)
Első rész. 1. A hordalékmozgás elmélete - 1.1 A hordalék és mozgására vonatkozó vizsgálatok - 1.1.4 A hordalékmozgás elméletének fejlődése
A fentiek mellett a kísérleti eredmények azt is megmutatják, hogy melyik potenciális dinamikai sebesség, illetőleg melyik sebességhányados befolyásolja leg- leginkább a vizsgált jelenséget. A kísérleti eredmények feldolgozása során a paraméterek szerepe többé-kevésbé tisztázódik. Kitűnik, hogy melyik potenciális dinamikai sebesség, illetőleg dimenzió nélküli paraméter hanyagolható el számottevő hiba elkövetése nélkül, és az is világossá válik, hogy mely paraméterek veendők mindenféleképpen figyelembe. Mint már említettük, a kísérleteknél előfordulhat, hogy egy vagy több fizikai mennyiséget nem észlelünk, vagy mérése csak közelítőleg történik. Ha az egyes potenciális dinamikai sebességek, illetőleg dimenzió nélküli csoportok jelentőségét, valamint a kísérleteknél elkerülhetetlen hibákat tekintjük, nyilvánvaló, hogy gyakorlatilag nem közömbös, hogy melyik sebességet, vagy dimezió nélküli csoportot hagyjuk ki a vizsgálatból. Válasszuk az (1.1.4 —8) — (1.1.4—10) alatti huszonegy potenciális dinamikai sebességből az alábbi hat független sebességből álló csoportot.-JgD, yfgd, v/B, v/d, JgdS, yfgdp' (1.1.4-11) Ha a d szemnagyságú és p' sűrűségű hordalék megindulásához tartozó ún. kritikus sebesség vc a keresett eredő érték, akkor ez a sebesség matematikailag nyilván az (1.1.4—11) alatti hat független sebesség függvényeként közvetlenül is kifejezhető. Vagyis a vc = F(yfgD, yfgd, v/B. v/d, JgdS, Jgdp') (1.1.4-12) kapcsolat határozza meg a kezdeti feltételek esetén a kritikus sebességet. A kritikus sebességre vonatkozó kapcsolat formáját és numerikus alakját természetesen kísérletileg kell meghatározni. A kritikus sebességekkel már az 1.1.3. fejezetben is foglalkoztunk. Itt csak arra a körülményre szeretnénk rámutatni, hogy a klasszikus ütőerő elmélet szerint a kritikus sebesség csupán az (1.1.4—12) elméleti kapcsolatban levő yjgdp' potenciális dinamikai sebességtől függ, vagyis az (1.1.3 — 16) képlet szerint vc = F(Jgdp') A kritikus sebességre részletesen az 1.2.5. fejezetben térünk majd ki. Az (1.1.4 —6) alatt felsorolt mennyiségekkel jellemezhető jelenségre vonatkozó kapcsolatot dimenzió nélküli formában is felírhatjuk. Ehhez képeznünk kell az (1.1.4—11) alatti hat független potenciális dinamikai sebességből kiadódó öt független dimezió nélküli csoportot. A dimenzió nélküli csoportokat oly módon képezzük, hogy az (1.1.4— 11) alatti sebességeket osztjuk például y/gd-ve 1: 8 Bogárdi: Vízfolyások 113
