140388. lajstromszámú szabadalom • Electron-kisütőszerkezet

- 6. -Y7 as — d dt Z f z /4/ m ahol x, y és z a kör középpontjának koordinátái olyan koordináta rendszerben, amelynek tengelyei egymásra merőlegeseddé görbék is lehetnek, mi'g a z-tengely a H mágnesmező irányaváL összeesik és fx,fy'és fz az f zavaró erő összetevői az x-,y- $11. z-irányban. Az f zavaró erő a következő egyenletből számitható ki: dv xy í^f eE -w grad H -m ^ /5/ aholu . az elektrönmozgás mágneses nyomatéka és vxv

a

kör középpontjának sebessége az xy-sikban. A mágneses nyomaték -u = eV = coríst

#/ A /4/ egyenletből láthat juk?

hogy az elektron mozgása a z^irányban független annak az xy-sikban végzett mozgásától« A mágnesmező Irányában végbemenő elektronmozgást tehát külön kiszámíthatjuk és azután a magnesmezőre merőleges sikba eső mozgáshoz közvetlenül hozzáadhatjuk. A matematikai vizsgálatok folyamán az «Itktronmozgásnak csak a mágneamezőre merőleges sikba eső vetületét fogjuk ilgyelembe venni/l.ábra,/ Bebizonyitható», hogy a körpálya középpontjának vetülete ebben a sikban olyan vonalon mozog, amelyet alapvonalnak nevezhetünk és a következő egyenlettel jellemzünk: m v —- = , » C-j / // ü H • X ahol V» az elektrosztatikus potenciál, V a fent emiitett redukált potenciál, C-j azoktól a feltételektől függő állandc amelyek között az elektron az elektronforrást elhagyja. ^v

xv Egyenletes mágnesmező esetén, pl. grad H = O-nál, és ha az m -XT-kifejezést elhanyagoljuk, a kör-középpont vetülete elmozdulásának v sebessége az alapvonalon • c • . E • /8/ V = —TT'—"""