109477. lajstromszámú szabadalom • Két vagy többrészszűrőből álló hullámszűrő
_ 4 — szűrőkből), akkor a kívánt csillapítási görbéjű hullámszűrő számításához és méretezéséhez, hasonlóan, mint a fent felsorolt hullámszűrőknél, két részszűrővel meg-5 határozott parametert állítunk be. A symmetria fokát lényegileg, mint már jeleztük, egy paraméterrel (1), a csillapítási görbe meredekségét m —1 paraméterrel (kx km 1) határozzuk meg, ha m a rész-10 szűrők számát jelenti. A fenti kiviteli példákra általánosabb alakban a következő eredményeket kapjuk: 1. A rezonanciafrekvenciák mértani elosztásának esetében a paramétereket a következő egyenletek határozzák meg: 15 r-f/J^ \ L2 m/C2 , log i—x + 1 logahol —w2 m frekvenciájuk szerint rendezett indexekkel a részszürőágak rezonanciafrekvenciáját jelentik, Lx , Cx illetve L2 m , C2 m pedig a legnagyobb lyukszélességű (cdx , 20 oja m ) részszürők elemeit. 2. A rezonanciafrekvenciák négyzeteinek elosztásai esetében a paramétereket a következő egyenlettel határozzuk meg: 25 r Lx tu 2 m-I 2 m: x = l m l-re ahol a jelzések az 1. alattiakkal egyeznek. 3. A rezonanciafrekvenciák reciprokjának négyzetei arithmetikus felosztása esetén a paramétereket a következő "egyenletre határozzuk meg: 30 \f k — 1+x 2a . .m l-re ahol a jelzések az 1. alattiakkal egyeznek. A hullámszűrők kapcsolóelemeinek a találmány szerinti méretezése esetén a szá-35 mítandó hullámszűrő csillapításának meredeksége és rendűsége lehetőleg nagy. Szűrőláncnak vagy szűrőnek rendűsége alatt azon gyökök számát értjük, amelyek az átbocsátási körön belüli terjedés mérté-40 kének hyperbolikus cosinusából vonhatók, így a hullámellenállást többé nem variálhatjuk; a törzsszabadalom 5b. vagy 11. ábrája szerinti részszűrőkből álló hullámszűrőknél a hullámellenállás a legnagyobb 45 lyukszélességű részszűrő hullámellenállásával egyező lefolyású, mint azt a törzsszabadalom 23. ábrája is szemlélteti. Bizonyos alkalmazási esetekben kívánatos, hogy a hullámellenállás lefolyását úgy be-50 folyásoljuk, hogy ezáltal az egész átbocsátási körzetben a hullámszűrőnek a fogyasztóhoz való szabatos illeszkedését érjük el, különösen nagy lyukszélességek esetén. A találmány továbbá a törzsszabadalom 55 szerinti hullámszűrőkből álló kapcsolóelemek méretezéséhez ad szabályt, amelylyel a csillapítás emelkedésének nagyobb meredeksége mellett még a hullámellenállásnak az átbocsátási körön belüli átala-60 kítása, illetve simítása érhető el. Az átalakított hullám-ellenállású hullámszűrőket az jellemzi, hogy részszűrőik <Vm közül kettőnek lyukszélessége és felépítése azonos, következőleg hullámellenállásuk lefolyásai egymáshoz hasonlók, ahol is ez 65 a lyukszélesség az összes részszűrők legnagyobb lyukszélessége. Az egyenlő lyukszélességű két részszűrőt egyoldalasan ellentétes sarkítással kapcsoljuk. A hullámellenállás ez átalakításánál a hullámszűrő 70 rendűsége úgy csökken, hogy a meredeksége az eggyel csökkentett részszűrőszámú hullámszűrőnek felel meg. Más szavakkal kifejezve: a simítást azáltal érhetjük el, ha egy adott „m" részszűrőjű hullámszűrő- 75 böz egy további részszűrőt adunk, olyan lyukszélességgel, amely a legnagyobb lyukszélességű részszűrőnek megfelel. Célszerű, ha ekkor az m+1 részszűrő egyoldalasan az ugyanolyan lyukszélességű 80 részszűrőhöz képest ellentétes sarkítású. A következő kiviteli példán a hullámellenállás átalakítását mutatjuk be három, a törzsszabadalom 5c. ábrája szerinti részszűrőjű hullámszűrő alkalmazása esetén. 85 4. példa. A hullámszűrőt a 2. ábra szemlélteti. A három részszűrő három transzformátorát egyetlen középkivezetésű transzformátorral helyettesítettük. A-Co, Lo, Ci, Li, .... 90 C5, Ls tagú ágak M0 , 0)1 .... w5 rezonancfrekvenciáit mértanilag osztottuk el. azaz
