Vízügyi Közlemények, 2001 (83. évfolyam)
2. füzet - Szesztay Károly: A víz természeti egysége és társadalmi megosztottsága
194 Szesztay Károly -40 -20 0 20 40 60 Felszíni hőmérséklet (T s, °C) 6. ábra. A telítettségi páranyomás (p e > maxi és a differenciált hőmérsékleti változások (то) szerepe a Bowen-arány (BR) alakulásában Figure 6. The role of saturation vapour pressure (ре,тюд and differentiated temperature changes (mo) in the forming of the Bowen ratio (BR) Bild 6. Rolle des Sättigungsdampfdruckes (pe.max) und der differenzierten Temperaturschwankungen (m 0) im Gang des Bowen sehen Verhältnisses (BR) рис. 6. Роль упругости насыщенности пара (р 0 m a J и дифференцированных температурных изменений в изменения отношения Боуена (B R) az Ai=22,l Wm~ 2hPa _ 1 planetáris kalibrálási állandó juttatja kifejezésre és közelítő érvényre. Bolygónk sugárzási dinamikájának az (1 ) egyenlet szerinti általonos sajátosságai, valamint ezeknek a felszíni folyamatokat leíró (3) egyenlet szerinti részleges adaptációja a légkör egészének höháztartási és vízháztartási folyamatait az egyenlet szerint foglalja energiamérlegbe. Ebben a megfogalmazásban a légkör integrált energiamérlege két sugárzásdinamikai összetevőt (a bal oldal első tagját és a jobb oldal egészét) és egy hő- és vízháztartási összetevőt (a bal oldal második tagját) foglal magában. A földfelszín és a légkör közötti kölcsönhatások ebben az integrált áttekintésben az p e,max (T s) és a Tae hőmérsékletek közötti belső kapcsolatban, valamint a latens és az érzékletes hőáram viszonyát szabályozó N és Bf> tényezőkben jutnak érvényre. A légkör fizikai állapotát és kémiai összetételét földtörténeti időtávlatban meghatározó kőzetképződési és tűzhányó tevékenységek pedig a C as és a Cea tényezőkön keresztül alakítják bolygónk életterének éghajlatát. Az (5) egyenletben a párolgás látens hője szerepel bevételként, holott ez csak a csapadékképződés során válik érzékletes hővé. Minthogy a párolgás és a csapadék képződés höháztartási vetületében egyenértékű, a légkör egészének hosszú időtávlatú energiamérlegében a dinamikáját tekintve jóval egyszerűbben számszerűsíthető látens q 0 C a s+A l Pe-, max (l-cp) (1 +BR)=C e a S В T a e* (5)
