Vízügyi Közlemények, 1980 (62. évfolyam)

4. füzet - Rövidebb tanulmányok, közlemények, beszámolók

(528 J. Kolodko, В. L. Jackowski és M. Skiba Mihelyt kiszámítjuk az áramfüggvényt, a [()]-mező is ismert lesz, mivel ezt könnyen megkaphatjuk a (15) összefüggésből. Ezután a nem integrált sebességeket az alábbi képletekkel számíthatjuk: Q = (a + bß)T+ba[Q] (20) H i/

z=JVÇdz. (21) 2 A modell gyakorlati alkalmazásához a T és a v mennyiségeket ismerni kell. Több félempirikus összefüggés áll rendelkezésre, amelyek közelítőleg meghatározzák ezeket a mennyiségeket. Ekman (1905) szerint: T=CWW (22) ahol W = [W], С — dimenziónélküli súrlódási tényező. Felsenbaum (1960) és Bengtsson (1973) szerint: v=KWH (23) ahol К — dimenziónélküli együttható. Ebben az esetben a = (KWH)'

1 (H—z), b=~(K WH)"

1 (H

2—z

2) (24) a = 3 KWH~

2, ß=~\ Я"* (25) és a (17) egyenlet az alábbi alakba írható: V(AVy-eBW) = 0, (26) ahol és W „ 1 W A = W 2 ~fí <

2

7> W = (W

y-W

x) (28) (29) a modell egyetlen paramétere. 2. Numerikus számítások A zérus határfeltételű elliptikus egyenletek, például a (17) esetében a véges elemek módszere igen jól alkalmazható (lásd Ciarlet 1978 és Connor, Brebbia 1977). így ezt az eljárást választottuk a numerikus számítások céljára.