Vízügyi Közlemények, 1980 (62. évfolyam)

4. füzet - Rövidebb tanulmányok, közlemények, beszámolók

(528 J. Kolodko, В. L. Jackowski és M. Skiba Q = (U

X, U

y, 0) — vízszintes vízsebesség, W — (W

X, W

v, 0) — szélsebesség, T = (T

x

, T

y, 0)=x/q, (T — a szél csúsztató feszültsége, q — a víz sűrűsége) V = (

д/дх, д/ду, 0) — vízszintes síkbeli differenciál operátor, I = (I

X, I

v, 0) = g VI (g — gravitációs gyorsulás, | — kicsiny felszíni mélyedés) H = helyi vízmélység, v — függőleges örvényviszkozitás, f = 2w sin 95 — Coriolis paraméter, (a) = 0,73-10~

4 S1 — a Föld szögsebessége, cp — földrajzi szélesség), H [...]= J ... dz — függőleges integrálási operátor. 0 A többi jelet a szövegben magyarázzuk meg. Feltételezzük, hogy a szóbanforgó tó sekély az ekinani értelemben, azaz a H helyi vízmélység mindenütt sokkal kisebb, mint az Ekman-féle D mélység: H^D=nf2»lt (1) Ha ez a feltétel teljesül, a Coriolis erő hatását el lehet hanyagolni. Továbbá feltételezzük, hogy — a szél keltette áramlások permanensek, — a nemlineáris konvektív tag elhanyagolható, — a nyomáseloszlás hidrosztatikus, — a mozgásmennyiség áthelyeződése csak függőleges irányban megy végbe és leírható függőleges örvényviszkozitással. Mindezekkel a feltevésekkel a szélkeltette áramlások matematikai modelljét az alábbiak szerint írhatjuk fel: (2) SÍ4<?)=-' и dz \ dz Vx/ = 0 (4) A (2) és a (3) egyenlet a tömeg és mozgásmennyiség áthelyeződését írja le, a (4) pedig abból a tényből következik, hogy I egy gradienst jelent. A fenti egyenletek határfeltételei a víz felszínén (z = 0) : ~v~Q = T, U

z=0 (5) a mederfenéken (г = Я): a partélnél: 0 = 0, U

z = 0, (6) [Q]-n=0, (7)