Vízügyi Közlemények, 1952 (34. évfolyam)

1. szám - III. Márkus Gyula: Kör- és körgyűrű alakú lemezek számítása a nyomatékosztály-módszerével

• 56 Márkus Gyula Ezt a lehajlást középen ható P

M koncentrált erő, azaz Bt reakció erő ellensúlyozza, és H^mel azonos nagyságú, de ellentétes hatást fejt ki, úgyhogy a lemez-közép nem mozdul el. Átterhelés _ • М

0да P

M2

{3 + fi

) _ 0 w - Wm + W

v - 2щ

1+1и

) + 16^^(1+^) ~

U> amiből p _ B ív _ _ , 8

Мо

л Гм - Vi - T3 + ^ . M- értékét behelyettesítve : = _ 7 g36

7 ^ _ i?

2

I

V-et a függőleges erők vetületéből határozhatjuk meg. Eszerint B™ + 2

алВ™ = 0 , amiből £

2

i

v = Ш\ = 1,2632 . (o -f [i) a a MY és My alapképleteit ismét a törzstartóra ható M

0 nyomatékból és a Pm = B^v erőből határozhatjuk meg, és a két hatást összegezzük : M'v = - (1+»<P, • [1,2] Behelyettesítve P

M és fi értékét MjT = Af„(l + = M

0 (1 + 0,7368 Ф

3). A zárójelben lévő kifejezést Jl

l

v-el jelölve : M

,

v = M

0M

I

V . r " r MY értékeit kiszámítottuk, és а X. táblázat utolsó sorában (

ß = tüntettük fel, továbbá függvény alakjában ábrázoltuk a 16. sz. diagrammban. A fentiekhez hasonlóan meghatározva az érintő-irányú nyomatékokat : MY = M

0 + A. [(1 - (1 + Ф3] , [1,2] illetve behelyettesítés után jl^ = Af

e (l — 2 (

1 ^ Ф

з

) = Á/

0 (0,4737 + 0,7368 Ф

3) . A zárójelben lévő kifejezést «ií^-el jelölve MY = М

0ЛС^ : értékei a X/. táblázat utolsó sorában (jő = со) találhatók, illetve leololvashatók a Í7. sz. diagrammról.