Vízügyi Közlemények, 1942 (24. évfolyam)

3-4. szám - VI. ÚJ ELJÁRÁS A TURBULENS KOLYADÉKMOZGÁS SEBESSÉGELOSZLÁSÁNAK MEGHATÁROZÁSÁRA. írta: Dr. techn. Komlósi Imre

336 KOMLÓSI IMRE A végtelen tér minden pontjára a periodikus hatáson kívül hat még egy időben konstans erő. ami az egész rugalmas rendszert, együttesen mozdít ja el. Egy mozdulatlan koordinátarendszerhez viszonyított elmozdulás e két elmozdulás vektoriális összegével egyenlő egy t időpontban. A végtelen térről az 0' (x' y' z') ponton keresztül fektetett felület segítségével térjünk át a végtelen féltérre. Tételezzük fel, hogy a sík egyik oldaláról a másikra nincs folyadékáramlás, tehát a (40) kifejezések érvényben maradnak. Annak a határfeltételnek az alkalmazásától, hogy a felületre merőleges elmozdulási komponensek nincsenek eltekinthetünk, mert a valóságban a határréteg is enged bizonyos mértékben a falra merőleges elmozdulásoknak. Az egyes tömegerők támadáspontjai az elválasztó felület kitüntetett rácspontjai. A folyadékok mozgását vizsgálva a meder apró kiemelkedéseit jelentik, ahol az örvények leválnak. A P (X Y Z) tömegerők megfelelnek a leválás pillanatában az örvények által a folyadéknak átadódó erőhatásoknak. Abban az esetben, ha a határfelület több pontján van leválás, illetve az О (xyz) pontot ugyanazon időpontban több hatás éri. az eredő elmozdulás ezek hatásainak vektoriális összege lesz: IV 11-»'] \ + щ] l + Ч •Il-H 1 f w* j M M (37) i = 1 -> n M = gyakorlatilag számításba veendő hatástér. tv. w к • • a konstans hatások által létesített elmozdulások.