126597. lajstromszámú szabadalom • Katódasugárcső

ÍM5Ű1. •3 dalát olyan vékony —10— fémréteggel vonjuk be, hogy az áttetsző réteget alkosson és így a —13— lencserendszer a példaképen —12— nyíllal jelzett optikai képet 5 a fényérzékeny —11— részecskéken fókuszba gyüjthesse. Az egymástól elválasztott részecskékből álló mozaikot úgy készíthetjük, hogy a csillámlemez mellső felületén finoman elosztott ezüstoxidot csaló punk le és ezt redukáljuk, mikor is különálló —11— ezüstrészecskékből vagy gömböcskékből álló felületet kapunk; c részecskéket azután ismert módon oxidáljuk és a légtelenítés folyamán céziummal 15 vagy más alkálifémmel érzékennyé leszszük. A —10— réteg a —14— cső bemenőelektródájával és a —7— teleppel a a —15— impedancia útján van összekötve, úgyhogy a —10— réteget .gyakorlatilag ka-20 tód af észül tségen tarthatjuk. Ha azonban ellentétes polaritása jelek kívánatosak, a —14— és a —15— kimenőimpedancia a —8— gyüjlőelektrőda áramkörében hasonlóképen a földdel köthető össze. 25 A találmány értelmében a —8— gyüjlőelektrőda és a mozaikelektróda között a —16, 17— kitérítőlemezeket alkalmazzuk, amelyeknek az alábbiakban leírt különleges alakjuk van és amelyek a kitérítő fe-30 szültségforráshoz és a földhöz vannak kapcsolva —1—10— megohm nagyságrendű közepén megcsapolt ellenállás útján. A lemezek közölt kialakított elektrosztatikus mező a tengelyirányú mágneses mezővel 35 kombinálva, az elektronsugarat a 2 mozaikelektródán az 1. ábra síkjára merőleges irányban téríti ki, A tengelyirányú mágneses mezőt előnyösen az —1— burkolatnál kissé nagyobb átmérőjű —18— 40 mágneses tekercs kelti, amely az —1— burkolatot a —8— gyüjlőelektrőda s a —2— mozaikelektróda közölt és azokon túlmenően körülveszi. Az elektronsugarat a 18— tekercs keltette mezőben a—16— 45 17— lemezekkel eszközöli kitérítésre merőleges irányban a —19—20— kitérítőtekercspár téríti ki. Ez a kitérítés előnyösen a függélyes kitérítés, minthogy a szokásos távolbalátó rendszereknél a függélyes ki-50 térítés kisebb frekvenciájú, mint a vízszintes irányú sorkitérítés és a —19—20— mágneses kitérítő-tekercsek a két frekvencia közül előnyösen az alacsonyabbikon működtethetők. 55 Tekintélyes kutatónunka, valamint, nagyszámú cső szerkesztése és kipróbálása eredményeképen azt találtuk, hogy elektrosztatikus kitérítőmezőnek egyenletes tengelyirányú mágneses mezővel kapcsolatos alkalmazásánál kívánatos, hogy az elek- 60 trónsugár a kitérítőlemezeket csak eredeti tengelyirányú sebességével hagyja el és annak ne legyenek a tengelyre harántirányú más sebességösszetevői, mint a katodaemisszio eredeti harántirányú se- 65 bessége. A tengelyirányú mágneses mező a katódából kezdeti harántirányú sebességgel kibocsátott elektronokat kis amplitúdójú csavarvonalakú pályák követésére készteti. Egy-egy csavarmenetnek a cső- 70 tengely menti hossza vagy a csavarmenetnek a csőtengely menti emelkedése a mágneses mező erősségének vagy az elektronok tengelyirányú sebességének változtatásával, azaz. a katóda és a földfeszültségen 75 levő többi elektróda közé felvitt feszültségkülönbségnek változtatásával változtatható. Ha azonban a sugár a kitérítőlemezeket ezektől kapott bizonyos harántirányú sebességgel hagyja el, akkor a csa- 80 varmenelek a lemezektől az ernyő felé irányuló sugár pályája mentén nagyobb ampliludójúak, aminek torzítás, a gyújtóponttól való eltérés és a részletgazdagságnak vagy képfelbontásnak ebből eredő 85 csökkenése a következménye. Ha a sugár a kilérítőlemezeklől a kombinált mágneses és elektrosztatikus mezőbe való belépéskor hirtelen haránlirányú sebességösszetevőket, kap, akkor annak olyan csa- 90 varvonalalakú pályája van, amelynek vetülete a cső tengelyére merőleges síkban egy sorozat ciktoiszból áll. E cikloiszok tengelyirányú hossza a fent meghatározott egyes csavarmenetek hosszával vagy emel- 95 kedésével egyenlő. Az elektronoknak átlagos harántirányú sebessége, amely akkor lép fel, ha az elektronokat az elektrosztntikus mezőnek hirtelen alávetjük, -rj- -val H 100 arányos, ahol E az elektrosztatikus mező erősségét, H pedig a mágneses mező erősségét jelzi és az elektronok pillanatnyi 2E harántiránvú sebessége nullától-JJ—4g vál-H 1C5 tozik. Azonban E fokozatos növekediével, amint az elektronok az elektrosztatikus mezőbe lépnek, amelynek legnagyobb értéke Em, az elektronok sebessége —^ H 110 átlagos értéket igyekszik elérni, nulla és —ír— közötti ingadozás nélkül. Azt találtuk, hogy fordított folyamat játszódik le