121110. lajstromszámú szabadalom • Hullámátvivő műhálózat
4 121110. vezetési (R0 ) terhelési impedanciát iktattuk. A 2. ábrában feltüntetett műhálózat fizikai szerk.zetét közös hossztengelyű 5 vezetőkből összetett átvivő vonalvezeték használata esetén a 3. ábrában tüntettük fel. A (2) vonalvezetéket a (8, 9) belső, illetve külső vezetők alkotják. A (7) vonalvezetéknek belső (10) vezetője és 10 külső (11) vezetője van. A 4. ábrában a fizikai szerkezetet arra az esetre vonatkozólag tüntettük fel, amikor mindenik átvivő vonalvezeték egymással párhuzamos huzalok kiegyensúlyozott párjából 15 áll. A következőkben a 2., 3. és 4. ábrákban feltüntetett műhálózatok méretezési egyenleteit ismertetjük. Valamely műhálózat átviteli sávjának meghatározásául nál elhanyagolhatók azok a szóródások, amelyek az alkatelemekben bekövetkeznek, vagyis feltehető, hogy az elosztott (R) ellenállás és az elosztott (G) konduktancia zéru*. Ez a feltevés jogosult a 25 jelen esetben, minthogy az átvivő vonalvezeték (Q) tényezője nagy és így (R), valamint (G) értékei kicsinyek. Ha (R) és (G) értékeit az 1. egyenletben elhagyjuk, akkor az említett egyenlet a követ-30 kező alakba megy át: o>). . . . (a~k e2 — ex cos — j íj. z0 sm — 8). iák . e, iok i2 = i, cos i .,- . sm — 2 1 v J Z0 v E kifejezésekben a (v) tovaterjedés! sebesség és (Z0 ) jellegzetes impedancia értéke a következő: 1 35 Z„ /LC I /II .9). e0 = ei cos in = h a>\ .. „ — J1 ! Z, sm co^ és minthogy a rövidre zárt (7) vonalvezeték impedanciája 45 j Z„2 tan az (i2 ) áram értéke caXa i« = —J Z0 . tan és így az (i0 ) áram értékét a kővetkező egyenlet adja: 50 i8 = H cos j sm-^+j Z„ tan — 2 y Ez az egyenlet a következő alakban írható : J0 = ÍI cos tüTi, sm J ei v 1 + Z0 tan^ 1 v V , Ze tan 1 v Z„ Z0 . cot Z0 , tan col* ...11). Ha a 8. egyenletet vesszük alapul és az áramok, valamint feszültségek jelzésére a 2. ábrában használt jelzéseket használjuk, akkor az (e0 ) kivezetési fe-40 szültség, az (i0 ) kivezetési áram, valamint az (ij) áram értékét a következő egyenletek adják: Abból a célból, hogy a 10. és 11. 55 egyenleteket a transzformátor-elmélet kifejezéseivel magyarázhassuk, ki kell mutatni, hogy ezek az egyenletek alakilag azonosak azokkal az egyenletekkel, amelyeket részarányos szűrőkkel kapcsolt 60 tökéletes transzformátoroknál használnak. Az 5. ábrában egyenértékű áramkört tüntettünk fel, amely részarányos szűrő két (8, 9) félszakaszából áll. Ezeket tökéletes (10) transzformátor csatolja 65 egymással, amelynél az impedancia lefelé való fokozásának viszonya £l2 :l. Mindenik félszakasz tovaterjedési állandója -g- és az első félszakasz (Kj) jellegzetes impedanciája a másik szakasz (K2 ) jelleg- 70 zetes impedanciájának §}2 -szerese. Ha az áramok és feszültségek megjelölésére az 5. ábra szerinti megjelöléseket használjuk, akkor az első félszakaszra, a transzformátorra és az utolsó félszakaszra vo- 75 vatkozó egyenletek a következők: 10). bx = ei eosh —- • u i, = ij coshii sinh -sinh
