109477. lajstromszámú szabadalom • Két vagy többrészszűrőből álló hullámszűrő
8 — 3 = 3o VE X2 l + 2x A hullámellenállásra vonatkozó korábbi kiviteli példában vázoltak alapján a kedvezőbb k és X értékek eléréséhez a 5 k és X parameterek függvényében adott csillapítási görbék ábrájával meg kell elégednünk. A hullámszűrő elemeit az 1. példában felsoroltak alapján számítjuk, ahol adottak: a lyukhatárok (úl t o>4 a 10 hullámellenállás nagysága _ 4 3o — — s; választjuk: a meredekségi tényezőt: k pl. 0.5 és 0.6 között a szimmetria tényezőt: X pl. 0.9 és 1.1 15 között kiszámítjuk sorban a lyukfrekvenciát: a viszonylagos lyukszélességet V + ">i2 a rezgőkörök önfrekvenciáit = j/l — kb a)s == -j- kb segédértékként a következő tényezőket: -7 , 2(1+k) b(l — k) bk és végül az önindukciók és kapacitások ér- 25 tékeit: Ü L, XZ íl XO ' a XQ o L,= XO XZ' o L. =xa xzv Z' XZ'< Zo Ab — 1 esetben, a hullámszűrőnek különleges alkalmazási tere van. 30 3 .példái. (a reciprok rezonanciafrekvenciák négyzeteinek arithmetikus felosztása; két részszűrő) A csillapítási hullámellenállás görbé-35 bet x-nek a hullámellenállás értéke: 4 8o = 7C választjuk a meredekségi tényezőt: k. pl. 0.5 és 0.6 között, a szimmetria tényezőt: X pl. 0.9 és 1.1 között, kiszámítjuk sor- 50 ban a cos 8 /I — 2x (x -f- ka)2 (x — a) -j- X2 (x • lyukfrekvenciák : Q = \ f —; r ( , v ka)2 (x a) és a viszonylagos lyukszélességet: (x -J- ka)2 (x • (x — ka)2 (x + a) i=8« y + W42 íl l + 2x itt is elegendő a csillapítási görbék meg-40 határozása és pedig a b és X parameterek függvényében. A hullámszűxo elemeinek számítása az 1. példában felsorolthoz hasonlóan a vázlat szerint történik, ahol adottak 45 a lyukfrekvenciák: ÍOx <O4 O 105' a rezgőkörök önfrekvenciáit: w2 = -ö /l+kb £2 Ws 55 a segédértékeket: /l— kb 2(l + h) 1+k z-3o b( 1 „k) bk és végül az önindukciók és kapacitások ér- ' tékeit: 00 O • "X 0.7
