109477. lajstromszámú szabadalom • Két vagy többrészszűrőből álló hullámszűrő
— 9 — 4. példa. (a rezonanciafrekvenciák mértani elosztása; három részszűrő, ezek közül az egyik a hullámellenállás simításához) A csillapítás és hullámellenállás lefo- 5 lyását x-nek w = Í2e x képlet szerinti definíciója esetén a következő egyenletek határozzák meg: cos p = sin2 (x-|-ka) sin (x — a) -}-X2 sin2 (x — ka) sin (x-f-a) sin2 (x -j- ka) sin (x • h = ho 1—n2 sin-* x sin^a 10 sin-' x sin-te •a) —l2 sin2 (k — ka) sin (k — a) téke: g0 ; választjuk a meredekségi tényezőt: k' pl. 0,5 és 0,6 között, a szim- 25 metriatényezőt 1 pl. 0.9 és 1.1 között, a símítási tényezőt: n2 , pl. 0,5 és 0,6 között, ezekből sorban kiszámítjuk 3o x-től független és a lyukbőség hullámellenállását adja meg. A hullámellenállás lefolyása x függvényében szimmetrikus és az n tényező választásával befolyá-15 solható. A X és k' paramétereik függvényében csillapítási görbéket rajzolunk és hullámellenállás görbéket az n parameter függvényében, a k' 1 és n tényezőknek e görbékből történő válasz-20 tása után a hullámszűrő elemeinek a számítása a vázlat szerint történik, ahol a lyukfrekvenciát: O = ioI wX i a viszonylagos lyukszélességet: b = 2a = In — cor az a és k állandókat: 30 sin a = k = k' sinoc n a egyenletek szerint. A rezgőkörök önfrekvenciáit: wn a közel állandó hullámellenállás érco0 = u1 = Qe _ '; W2 = í2e _k a ; Ws = í2e +k a ; w4 = w8 = £2e + * a segédértéket: (cos a — /n2 -j-sm2 af2 T _ sin2 (l + k)a 35 L = nz Z = 3 o (l-L-sinfl -(- k)a sin a sin(l — k)a' Z' = j0 (l-L) sin2 (l — k)a sin(l -(- k)a / sin a sin2ka 1 Lsin(l -f k) sin(l — k)a 40 és végül az összindukciók és kapacitások értékeit: 11 Z Xlo)„ L1 = = ÍZ L,= Xcd» ÍZ' \Z<,h ' L4 = z X L5 = íz °6 ~~ XZW r 5. példa. (A rezonanciafrekvenciák geometriai el-45 osztása, két részszürö, hullámellenállássimítás.) A csillapítás és hullámellenállás lefolyását az x-nek w = £2 ex képlet szerinti definíciója esetén a következő egyenletek hatá-50 rozzák meg: sin(x — a) -f- >.2 sin(x 4- a) • < sin(x 1 a) — 7.a sin(x a) „ sin2 x í=h sin2 a sin2 x sin2 a j0 x-től független és a lyukközép hullámellenállását adja meg. A y és n tényezőknek a rajzolt görbéktől történő választása után 55 a hullámszürő elemeinek a számítása a vázlat szerint történik; adottak: az átbocsátási kör határai; wi, wn a hullámellenállás értékei: j0 ; választjuk: 60 a symmetriatényezőt: 1 pl. 0,9 és 1,1 között, a simítási tényezőt: n2 pl. 0,5 és 0,7 között. Ebből sorjában kiszámíthatók: a lyukfrekvencia: Í2 = (Ai>i wn a viszonylagos lyukszélesség: 65 b = 2« = 1, MI WII
