109477. lajstromszámú szabadalom • Két vagy többrészszűrőből álló hullámszűrő
— 6 — érhető el a részszűrők meghatározott méretezésével. Hullámszűrők rendűsége, illetve meredeksége ekkor csak egyetlen részszűrőének felel meg. 5 5. példa. A hullámszűrő egymásmögó kapcsolt csévékből és kondenzátorokból álló, kétkét ágú, két részszűrőből áll. A négy ág olyan rezonanciafrekvenciákkal rendelkez-10 zék, amelyeket a lyukközéphez képest geometriailag osztottunk el és amelyeket a következő egyenlet határoz meg: o)g — o^ = Qe — a tó4 = w5 = Qe a 15 ahol 2 a-t, mint egy részszűrő viszonylagos lyukszélességét definiáljuk. A csillapítási görbe szimmetriáját meghatározó paramétert, mint korábban A hullámszűrő viszonylagos lyukszélessége a következő egyenletből adódik: 25 tga = tga —j-y h L L„ X2 vagy pedig behelyettesítve L0 ^L — Lt ahol 1 = tg* = tga L„X2 = L, a hullámellenállás simítási fokát, amelyet 30 a korábbi esetben az n = S 1 -n a képlet defisina nált, az a 1 -i/h0 ^ V L4 /C4 egyenlet adja meg. 20 Mivel a hullámszűrőhöz egy részszűrőre vonatkozó csillapítási lefolyás meredeksége tartozik, a négysarkú csillapításnak végtelen helyzetei nem fordulnak elő. _ (1—l)2 —41sin2 oc (1+1? egyenletből számítható ki, ahol 1 értéke a fenti magyarázat szerinti. 35 Ha a hullámszűrő nagyobb számú (m+1) részszűrőből áll, amelyek közül egyet a hullámellenállás átalakítására alkalmazunk, akkor a csillapítási görbe meredekségét általában m—1 paraméterrel (k' ... 40 . . . k' ml), a csillapítási görbe szimmetriafokát X paraméterrel és a hullámellenállás kisimítását n parameterrrel határozzuk meg. A parameterek ekkor a következő kép- 45 Jetből adódnak: / WCi L2 m /c2 k' = log-i + l n : sin a log sin a ahol „a" a legnagyobb lyukszélességű 50 (w2 m = tol) részszűrő relatív lyukszélességének felét, a a magának a hullámszűrőneik fél relatív lyukszélességét jelenti. Az wx —. .wa m rezonanciafrekvenciákat nagyságuk szerint rendeztük. Azon részszűrő-55 nek rezonanciafrekvenciái, amelyet a hullámellenállás simításához alkalmaztunk: wo = és wm -f- 1 = wm . A C1 5 Lj_, C2 m , L2m értékek az indexekkel jelölt rezonanciaágak kapacitását és induktivitását jelentik. 60 A hullámszűrő hullámellenállásának eddig tárgyalt átalakítása esetén a hullámszűrő egy részszűrőjét a rezonanciafrekvenciával a legnagyobb lyukszélességű részszűrő határfrekvenciáira han-65 goltuk és ellentétesen ugyanakkor a részszűrőkhöz sarkítottuk. Más szavakkal kifejezve: az, egyik hullámszűrőhöz megfelelő sarkítású és rezonanciafrakvencia méretezésű részszűrőt kapcsoltunk. A hul-70 lámellenállás simításának ez az eszköze akkor is használható, ha azt a hullámszűrőt, amelyhez a simítás céljából egy részszűrőt használunk, más olyan hullámszűrővel helyettesítjük, amelynek ugyanolyan csillapítási- és hullámellenálláslefo- 75 lyásia van. így pl. a törzsszabadalom 5b, illetve 5c, vagy 11. ábrája szerint szerkesztett részszűrő Camipbell-szűrő hullámellenállásának simítására használható. Ezzel a párhuzamos kapcsolással a hul- 80 láinszűrő hullámellenállását simítjuk, anélkül, hogy a csillapítás lefolyásának karakterisztikája ugyanakkor megváltoznék. Mindenesetre a hullámszűrő lyuk szélessége ekkor megváltozik. . 85 A hullámellenállásnak új elem hozzáfűzéséveli előállott (átalakítása a hálózati végműveik működésével bizonyos rokonságban áll. Míg azonban a hálóaati végműveket a szűrőlánc ki- és bemenete^ 90 lénél láncoljuk, addig, a fentiek lényegileg két négyes sarok párhuzamos kapcsolására vonatkoznak.
