Református Kollégium, Marosvásárhely, 1903

— 7

A villamosság a vezető felületén egy végtelelen kis vastagságú rétegben foglal helyet; ha a felület eleme df, és ezen a ható sűrűsége p. a felület elemen dq = p df electromosság van.

Ezen elementáris quantum potentialja :

E számítás azonban csak akkor végezhető, midőn a felületi sűrűség, P és a felület elemeknek egy czélszerüen megválasztott ponttól való távola, r a vezetőefelület adatainak integrabilis függvényeiben fejezhetők ki.

Az electromos capacitások kisérlei utón való összehasonlitása és mérésénél azon elvből indulunk ki, hogy egymással kapcsolatban álló vezetők potcntiálja ugyanaz és e közös patential egyenlő az elektromosságok és a capacitasok összegeinek viszonyához.

Ha A, A.,A3

___izolált vezetők töltései sorban:

i Qi Q3 .... és capaciiasaik:

C, C2 Cj ... ., akkor a kapcsolás után a potential éétéke min- deniken ugyanaz.

Föltéve, hogy a rendszer egyes elemei a töltésre nem folynak be kölcsönösen és az össekotő drót-darabok capacitása figyelmen kiviil hagyható, a rendszer elemeire nézve:

potentialra vannak töltve és azután kapcsoljuk össze az egyes részeket egy rendszerré, a létesülő V’ potential az az előre bocsátott feltétele szerint:

A vezető egész felületére nézve tehát:

s igy a capacitas mennyiségtanilag / P- df

P df kifejezés által van definiálva. r

Qi Q‘> Q:i

(i Q * t

s ezekből az egész rendszerre:

v __ Qi + Q? ~t~ Q3 -f ♦. •.

Cj t C2 + C3 + ... .

Ha a vezetők más-más

más-f-é'i -j- C3 + C3