Az Eszterházy Károly Tanárképző Főiskola Tudományos Közleményei. 1989. 19/7. (Acta Academiae Paedagogicae Agriensis : Nova series ; Tom. 19)

Franczia Tamás: A kvantunmechanika impulzus eltolási szimmetriával történő bevezetésről. II

- 5 mérésének eredményét, azaz ha fenni 1 Oy = Oy , O^R, ahol O éppen a mérés pfedittóiiyp. XI. axióm

a: Legyen O ngy fizikai mennyiség o|inr.íl,o!a a iiem-rplalivisztlkus, a spint figyelmen kJ vili hagyó kvantummechanikában. Ma a rendszer Schröd 1 ngeí—féle konfigurációs térbeli állapotfüggvénye, y nem sa já (.függvénye O -nak, akkor az 0 által reprezentált f izikai mennyiség mérése a rendszerben két fázisból keli hogy álljon. Az első fázisban a rendszerben egy olyan állapotváltozást - kell előidéznünk, melynek során az állapotfüggvény átmegy az 0 operátor valamelyik sajátfüggvényébe. Az Így kapott állapotfüggvény az előbbiek alapján már egyértelműen meghatározza a fizikai mennyiség mérésének e redír '-nyé t, me I yet a mérés rnásoci i k f ázisa szolgáltat. Ezután vizsgaÍjuk meg két fizikai mennyiség egyidejű létezésének feltételét, azt, hogy milyen körülmények között határozza meg a rendszer állapotfüggvénye egyértelműen egyidejű mérésük egy-egy eredményét. Fia fel tétéiként szabjuk, hogy a két mérés egymást ne zavarja, akkor nylIván most egyszerre kell fennállnia mind a két mennyiségre annak a feltételnek, melyet egyetlen mennyiség létezéséhez állapítottunk meg: az á1lapotfüggvény mindkét fizikai mennyiség operátorának sajátfüggvénye Iceli hogy legyen. Közös sajátfügpvénye viszont csak egymással felcserélhető operátoroknak lehet, igy az együttlétező fizikai mennyiségekhez tartozó operátoroknak felcseréibetőeknek kell lenniük. A fizikai mennyiségekhez tartozó operátorok felcserélhetősége tehát szükséges feltétele az általuk reprezentált, fizikai mennyiségek egyidejű létezésének. Host