Vízügyi Közlemények, 1967 (49. évfolyam)
4. füzet - Rövidebb közlemények és beszámolók
(4 3) ИСТИРАНИЕ РЕЧНЫХ НАНОСОВ Инж. К. Штелъцер (венгерский текст на стр. 159) Автор тесно связывает явление истирания наносов к явлению движения влекомых наносов, то есть читает истирание движущегося наноса и обтесывание стоящего наноса одним явлением. Под истиранием значит понимает уменьшение частиц наносов. Величину истирания — в зависимости от почво-грунтового состава — задает в качестве постепенного уменьшения частиц наносов в функции от времени. Для установления закона истирания: В начале раскрываются действующие на истирание почво-грунтовые характеристики, которые указываются во II-й главе и следующие: 1. Почво-грунтовый состав наносов, 2. Сила трения (; J .T) I Gi(Phi— »hl 1 3. Сила, возникающая при наталкивании I Рц= I 4. Удельный расход наносов (<//,) 5. Коэфициент равного гранулометрического состава (М) где [л. = коэфициент шероховатости Р = та сила, которая придавливает поверхность одной частицы к другой G = вес частиц наносов / vhi, via= скорость частицы наноса перед наталкиванием и после наталкивания через время Т т = продолжительность наталкивания Во вторую очередь автор определяет общую форму закона, выражающего истирание наносов при помощи математических моделей, которая излагается в 111-ïi главе. В ходе разрешения задачи автор исходил из величины работы, проведенной силой трения. На основании закона Кулом-а исследовал отдельно истирание движущегося и спокойного наносов. Были созданы два вида математических моделей: одна модель с формой призмы и одна модель с формой шара. Уменьшение веса, характерное для истирания автор характеризовал длиной, затем ввел скорость наносов и/, = ds/dí, предполагаемую постоянной величиной и потом с длины перешел к связи по времени. На основании отдельных математических моделей были получены следующие зависимости, характерные для истирания: При движущемся наносе: (Рис. 2) а) в случае призматической модели у = уае~ к' 1, -h б) в случае шаровой модели у—у 0е—— t При спокойном состоянии наносов: (Рис. 3) а) в случае призматической модели у = у — k\t' б) в случае шаровой модели у=Уу1 — k 2t' где г/о и у = величины частиц наносов перед движением и после движения к 1 и кп Ы коэфициенты истирания движущегося, вернее спокойного наноса Если вместо длины у вводится средний дисметр частиц наноса D, то истирание среднего диаметра частиц движущегося по участкам наноса, то есть постепенное уменьшение в периоде движения или стояния может быть определено в функции от времени на основании следующей зависимости (36): ADí=Dí-,-Yl .,е-*Л -к./'
