Vízügyi Közlemények, 1952 (34. évfolyam)

1. szám - III. Márkus Gyula: Kör- és körgyűrű alakú lemezek számítása a nyomatékosztály-módszerével

_66 • . Márkus Gyula Mivel w

p + w

P = 0 a lehajlási értékek behelyettesítése után Pp = pa

2 Up ШГ Т^Г Pp nem más, mint az „1" támaszponti reakcióerő, B\

n. Bevezetve a Vp = 1 Up Sß Up jelölést, ha ß< 1 В vu = paVp . Vp értékeit a III. táblázatban, illetve az 5. sz. diagrammon adjuk. £

2

VI

1 értékei meghatározhatók i^'-hez hasonlóan, ha a és b értékeit felcseréljük, azaz ß helyébe l//9-t teszünk, vagy pedig a függőleges erők vetületéből. Eszerint (a

2 — b

2) np + 2 ЪпВ?

1

1 + 2 аяВ™ = 0 , amiből £Vii behelyettesítése után, ha /3 < 1 -ß

2

v

n = pa (— 0,5 + 0,5 ß* — ,3F,) . B

v£

n reakcióerők előjelével kapcsolatban óvatosan kell eljárnunk. A fentebb tárgyalt P

p erő hatására keletkező lehajlás képlete (17c ábra) olyan szerkezetű, hogy ha ß<\ fentről lefelé ható erőre, ha pedig ß > 1, lentről felfelé ható erőre adja meg a lehajlás értékét. Ennek következtében, ha/?> 1 esetben előjelre helyesen akarjuk megkapni a reakcicerőt, a kapott előjelet meg kell változtatnunk. Tehát, ha ß > 1 В?и = — paVp , és B?il = — p

a(— 0,5 + 0,5 ß2 — ßV

P) . B^

n ismeretében а (13), illetőleg (14) egyenlet figyelembevételével meghatározhatjuk az M)

n sugárirányú nyomaték általános kifejezését: My

1

1 = paKliy - (1 +/«) (-*

4Ф

4 + Ф

3) . Behelyettesítve Pp, illetve ВjV" értékét, továbbá bevezetve a -Ä (1+j.) = t, jelölést M™ = p

a* (Jíy _ ;

8ф

з + = p

a2

луп [1,2] í

8 megtalálható a III., Ж У'

1

1 а VIII. táblázatban, s utóbbi leolvasható a 14. sz. diagrammról. M'y

1

1-hez hasonlóan felírhatjuk My

n képletét is a f 16) kifejezés figyelembevételével : МГ = РаЫу - -Ц- (1 + /О [*

4Ф

4 + Ф

3 + - )] [1,2]