Vízügyi Közlemények, 1942 (24. évfolyam)

3-4. szám - VI. ÚJ ELJÁRÁS A TURBULENS KOLYADÉKMOZGÁS SEBESSÉGELOSZLÁSÁNAK MEGHATÁROZÁSÁRA. írta: Dr. techn. Komlósi Imre

332 KOMLÓSI IMRE A (19) és (22) kifejezésekhez hozzájön még a folytonossági feltétel. Az ideális folyadékok összenyomhatatlanságából következik: = o (23) дх dy dz Periodikus hatások tovaterjedésének vizsgálatánál a következőkben tekintsünk el az ideális folyadék feltételezésétől. Valódi folyadék átmenetnek tekinthető a gáz és apró szemcsékből álló szilárd halmazállapot között. Mivel az utóbbinál a periodikus hatásoknak longitudinális- és tranzverzálisán terjedő része is létezik, nem valószínű, hogy valódi folyadékoknál csak longitudinálisán terjednek a hatások, legfeljebb azt mondhatjuk, hogy a tranzverzálisán terjedő rész közel a keletkezési helyéhez megsemmisül. Valódi folyadékok bizonyos mértékben összenyomhatok (különben nem terjedne bennük a hang). Az összenyomás sebességével az ú. n. deformációsebességgel arányosak a keletkező feszültségek. Aigner szerint (Unterwasserschalltechnik, 1922) egy bizonyos frekvenciához, minden mélységben meghatározott nagyságú amplitúdó tartozik, aminél nem keletkezhet nagyobb, mert a belső feszültségkülönbségből kifolyólag kavitációsjelenség lép fel. Pl. 1 m mély vízben lj 3 watt /cm

2 rezgésteljesítmény mellett a megengedett amplitúdó nagysága 10'

3 cm. Nagyobb frekvenciájú periodikus jelenségek esetén a folyadék belső súrlódása miatt a nyíróerő komponensek sem tűnnek el teljesen és az irányított normálfeszültségi komponensek sem egyeznek a koordináták által meghatározott statikus feszültség értékével. Jelentsék a továbbiakban A (u, v, w) a külső erők hatására bekövetkező elmozdulásokat a rugalmas tér 0 (x, y, z) pontjában. A rugalmas alakváltozások differenciálegvenlete, végtelen tér és kis alakváltozás esetén (Handbuch der Physik VI.): t)

2A m G* o~ = —— grad div A + G* . V 2

A + Po (24) s de- m —2 Mivel : V 2

A = grad div A — rot rot A (25) Az összevonást elvégezve: д

2А 2ím i / ) G* о —— = grad div A — G* rot rot A + P. о (26) s dt

2 (m-2) Vezessük be a következő jelöléseket: 2(m—l) G T5"' m о a a rotációmentesen terjedő hatás terjedési sebessége, b a dillatáciémentes részé. Kis alakváltozás esetén rugalmas anyagban ez a két rész teljesen függetlenül terjed egymástól különböző sebességgel. Ideális folyadéknál a Poisson f. állandó értéke kettővel egyenlő, valódi folyadékoknál