Vízügyi Közlemények, 1935 (17. évfolyam)
3. szám - I. dr. Jáky József: A klasszikus földnyomáselmélet
366 akkor a 13. egyenletből az következik, hogy : = % W l cotg (21-cp) 14. Másrészt a Coulomb-féle csúszási törvény szerint : t = n tgcp, úgy hogy a 13. és 14. egyenletek összevonása után : a h, n 1 és t 1 feszültségek t és A-változók függvényeiképen állíthatók elő és lesz : , 1 -f- sin rp sin (2/, •— n ) a h = t * — sin cp COS rp f 1 — sin rp sin (21 — cf ) sin cp COS rp _ f cos (21 — rp ) COS Cp n x—t t x=t 15. Ezekben az egyenletekben szereplő kifejezhető a csúszólap «<£ hajlásszögével (lásd 8. ábrát) s akkor : « + 3—90° .16. másrészt ugyancsak a 8. ábrából könnyen leolvasható, hogy a 12. alatti totális differenciálegyenletben előforduló : dh dß — — h cotg( a + ß) 17. Ha a feszültségi komponenseknek 15. alatti 2 változós alakját a 12. egyenletrendszerbe helyettesítjük és figyelemmel vagyunk a 16. és 17. alatti egyszerűsítésekre, akkor hosszabb összevonási müveletek után alábbi egyenletrendszert kapjuk : sin (a ß) — -тут sin rp cos (2a Jr2ß — cp) = hy sin ß sin rp cos cp (t^j cos cp cos (a -f- ß — cp) 2 sin cf cos (2a +2ß — rp) + sin ( a ß) 1 + sin cp sin (2a -)- 2 ß —- rp) = hy cos ß sin rp cos cp dß dt Ebből az egyenletrendszerből t és ^,-ra a következő megoldás nyerhető : sin ß -f sin rp cos (2a -f ß — rp) 18. t = h у sin rp cos rp da 4 sin rp sin (a + ß) cos (a -{- ß — rp) -f cos 2rp (t[J о • • /о I -) >da sin( a—rp) 2 sin rp sin (2a + ß — rr ) —•+ ; cosrp dt , r dß sin(a+ß) ' — = hy sin rp cos rp ! 1 .... 19. 1 4 sin cp sin (a ß) cos (a + ß — <p ) + cos^cp ap
