170312. lajstromszámú szabadalom • Oszcillografikus ferrométer
9 170312 10 a AD-re vonatkozó összefüggést felhasználva , . ^ U L0 cosQ dl x 7 Dotg7 .tg( 7 + Q)=— a .^^öT.— Ahhoz, hogy a 7. ábrán vázolt 55 szegélyvonal jellemzőit megkapjuk a dli7 mennyiséget a lemez hossza vett dlj z mennyiséggé kell transzformálnunk: tehát dl, =C ^ dl, a = arc tg C0S7 a2 -ai 21, 1 1 Jl i i 12. ^ sin7 • sin(7 + Q) at ' " a. 2 n a 2 'COSO COS a a»—a. a, — a. Tz cos a a2 - ai a3 — a2 sin7 • sin (7 + Q) cosQ Egy tetszőleges pont z és x koordinátaértékeit 15 jelöljük a következő módon: z = l lz x = gc7 Kisebb 7 és Q szögek esetén az összefüggés közelítéssel egyszerűsíthető: z= C7 (r +Q), vagy z = C *- ( ^ + Q) Sc Se A 4. ábrán ez a görbe van feltüntetve. Abban a speciális esetben (egysugarú elektronsugárcsőnél), ha Q = 0°, akkor a 7. ábrán feltüntetett görbe körívvé formálódik. Valóban, az x koordinátatengelyt az 0 pontban érintő körre: z = § (1 - cos (/>)= 2 l 4 ahol g a görbületi sugár és y ennek a sugárnak a z koordinátatengellyel bezárt szöge. Mivel § ip s gc «7 az előző összefüggésből a z x-re vonatkozó összefüggést figyelembe véve adódik; 9 = 8c Az ennek megfelelő 56 szegélyvonal a 7. ábrán szaggatott vonallal van feltüntetve. A ferrométer működése az alábbi: Ha a 3 szolenoid tekercsét áram járja át, a szolenoid mágnesterének axiálkomponense az alábbi módon alakul: G = G(0) + G" (0) |y + GIV (0) |- + . Az egyenletrendszert megoldva: Hx = 2n js sin2 1// Pl(cos^)ds = 27rj.G -L ahol js az alkotómenti ampermenetsűrűség, ^ elemi kör azimutszöge, P legendre polinom, 90 elemi kör rádiuszvektora. A dimenzió nélküli 6 függvény x exponense szerinti MacLaurin sorba fejtésével: 20 25 í G"(X=0,K,RL/L ) G1V (X = 0,K,R L/L ) Számítógépes kiértékelésből nyerjük a K lapuitsági tényezőt és az RL/L viszony alábbi értékeit: K = RL/L: 0,6179 0,4423 amely értékeknél x2 és x 4 koefficiensek hat tizedes-30 jegy pontossággal nullává válnak (az x2 és x 4 koefficiensek nyolc tizedesjegy pontossággal nullává válnak K=0,617908 és RL / L = 0,442305 értékeknél). A 3 szolenoidba helyezett, ferromágneses anyagból készült próbadarabra homogén mágneses tér hat, és a 35 37 mérőtekercsben a próbadarab gerjesztése időbeli lefolyásának megfelelő arányos elektromotoros erő indukálódik. A 14 térerő-érzékelő tekercsében a mágneses tér időbeli lefolyásának megfelelő arányos elektromoto-40 ros erő keletkezik. Ezek az elektromotoros erők a megfelelő gerjesztés — ill. térerőmérő csatornára jutnak, amelyek 39, 20 integrátora integrálja és a 41, 22 fázistoló korrigálja őket, és végül a 23 oszcillográf egységbe épített 42 elektronsugárcső 44, 45 eltérítő 45 lemezpárjaira jutnak. A 42 elektronsugárcsőben a 47 katód által emittált és intenzitásában a 48 anód és a 50 fókuszáló elektróda villamos tere fókuszálja. A 43 elektronágyúban keltett és fókuszált elektronsugár áthalad a 44, 50 45 eltérítő lemezpárok között és a 46 fluoreszcensz képernyőre esik, a beesés helyén a 46 fluorecensz képernyőn világító pontot hoz létre, amely a 35 próbadarab dinamikus hiszterézisgörbéjét leképezi. A hiszterézisgörbe paramétereinek leolvasását 24 és 40 55 hitelesítő áramkörök könnyítik meg, amelyek a gerjesztés és a mágneses térerő mértékegységében hitelesített jelet adnak. A találmány szerinti oszcillografikus ferrométer mágneses térerejének homogenitása jobb, mint az 60 ismert berendezéseké és olyan térfogatra terjed ki, amely magmágneses rezonanciaberendezés ampullájának behelyezését lehetővé teszi. A gerjesztő transzformátor szekunder tekercsének találmány szerinti térbeli elrendezése a szórt indukti-65 vitás erőteljes csökkenését, a mágneses hatásfokjelen-5
