145111. lajstromszámú szabadalom • Eljárás és berendezés ferromágneses anyagból készült testek falvastagságának mérésére
145.111 3 0 értéken negatív irányban halad túl, a rácsáram rögtön megszűnik és a rács a szinuszvonal negatív félhullárnát követi, annak teljes értékében. Mivel a felerősített kisfrekvenciájú váltóáram-maximális értékei a néhány tized- és néhány század Volt által jelzett határok között mozognak, a TV transzformátoron keresztül folyó anódáram nyomban megszűnik, amint a rácspotenciál negatív irányban néhány volttal esik. Az egész további időtartam alatt az anódáram 0 értéken marad, egészen addig a pillanatig, amikor az E[ cső rácsának potenciálja újra egy a 0 körül fekvő értéket ér el. Az Ej cső anódáramváltozásainak lefolyása, amely a Tr transzformátor primértekeresén folyik keresztül, az 5. ábra felső részén i-vel van jelölve. Az anódáramváltozás lefolyása trapézalakú, melynek oldalai nagyon meredekek, emellett az anódáram hirtelen esése éppen abban a pillanatban következik be, amikor a 3 és 1 kapcsok között a szinuszfeszültség a 4. ábra értelmében a 0 értéken átlép. Az anódáram hirtelen esése okozza, hogy a Tr transzformátor szekundér tekercsében magas feszültségcsúcs indukálódik. Ez, az abban a pillanatban keletkező feszültségcsúcs, amikor a 3 kapcson a feszültség a 0 értéket metszi, az 5. ábra alsó részében van ábrázolva és ej-el van jelölve. A 4. ábra 4 kapcsához vezetjük, a 3. ábra értelmében, a Gj generátor eredeti feszült* ségét, amelynek fázisával a kisfrekvenciájú váltóáram fázisát kell egyenlíteni, amely utóbbit az a mágneses tér gerjeszti, amelyben a 2. ábra szerint, a 6 szonda van. Ezt a váltófeszültséget egyeniráhyított szuperpozíció segítségével úgy állítjuk be, hogy az említett 4 kapcson ne sülylyedjen soha a negatív érték alá. Ennek a feszültségváltozásnak a lefolyását az 5. ábra alsó részén az e2 hullámvonal ábrázolja. Ha az ej feszültség, azaz a Tr transzformátor szekunder tekercsének a kapcsain a feszültségcsúcsok az e2 értéket elérik, a D{ diódon keresztül áram. kezd folyni, amely az R2 nagy ellenálláson olyan feszültségesést idéz elő, hogy a feszültség a 4. ábra A pontján E3 értéket tartja egészen addig, amíg az es feszültség nem tér. vissza e3 értékhez, azaz a Tr transzformátor szekunder tekercsében mutatkozó feszültségcsúcsot e3 értékre ^ágjuk le, amely értéket ebben a pillanatban a 4 kapcson, 4. ábra szerint, az e2 érték mutat. Az e3 érték csakis a váltófeszültség fáziseltolódásától függ, amely 4 kapoccsal szemben a 3 kapcson a 4. ábra szerint lefolyó váltófeszültségtől függ, tehát a kisebb frekvenciájú külső mágneses váltakozó tér fázisától és ennek következtében a mérendő test belsejében lefolyó váltakozó mágnestér fázisától is, tekintve, hogy az említett feszültség ebből a mágneses térből deriválódik. E mágneses tér fáziseltolásának változásakor, a G] genrátornak a 3. ábra szerint szolgáltatott áramához: képest történő változása révén csupán az e3 csúcsfeszültség változik meg, ha gondoskodunk arról, hogy a 4 kapcson a feszültség változik meg, ha gondoskodunk arról, hogy a. 4 kapcson a feszültség változatlan maradjon, ami a G1 generátor feszültségének stabilizálása árán könnyen elérhető. Az elmondottakból világos, hogy a fáziseltolódás változásai az e3 levágott csúcsokkal egyenesen arányosak, ha a viszonyokat úgy alakítjuk ki, hogy az e^ feszültségcsúcsok abban az időpontban létesülnek, amikor az e2 a középértéken halad át. Ezeknek a csúcsoknak a segítségével kell a 4. ábra C kondenzátorát a D2 diódon keresztül feltölteni. Emellett az R4 C idő konstans nagyértékű, éspedig nagyságrendben, amely a Gl generátor 3. ábra szerint szolgáltatott váltóárama reciprok értékénél magasabb. Ennek következtében a C kondenzátor és az e2 elektroncső vele összekötött rácsán a potenciál stabilizálódik, mégpedig egy az eg csúcsfeszültséghez közelfekvő középértéken. Ez az érték tehát a mérendő test belsejében lefolyó váltakozó mágnestér fáziseltolódásától függ, szemben a mérendő test felületén lefolyó gerjesztő váltakozó tértől. A 4. ábra szerinti E2 elektroncső cathode foliower-ként kapcsolt és az anódáram az R5 fcatódellenálláson feszültségesést állít elő, amelynek nagysága a keresett fáziseltolódástól függ. A P potenciométer csúszókontaktusával, amely potenciométer egyik végével az 1 kapoccsal, a másik végével pedig a 2 kapocs anódfeszültségének pozitív forrásával van összekötve, az e3 értéknek megfelelő feszültséget akként állíthatunk be, hogy az U Depréz műszer, melynek skáláját empirikusan közvetlenül milliméterekben lehet hitelesíteni, a mért fal vastagságát adja meg. Szabadalmi igénypontok: 1. Eljárás ferromágneses anyagok falvastagságának mérésére, amelynél külső forrásból, a mérendő falban színuszalakú váltakozó mágnesteret állítunk elő, és a mérendő helyet ettől a mezőtől mágnesesen leárnyékoljuk, azzal jellemezve, hogy a mérendő fal vastagságát a gerjesztő és a gerjesztett mágnestér fáziseltolódásából határozzuk ímeg. 2. Berendezés az 1. igénypont szerinti eljárás foganatosítására, amely egy a mérendő falban szinuszalakú váltakozó mágnesteret gerjesztő elektromágnessel és árnyékoló sapkával van ellátva, amely a mérendő helyet az elektromágnes szórt mezejével szemben leárnyékoljál, jellemezve a gerjesztő elektromágnes mágnesterének vektora és a mérendő hely mágnesterének vektora közötti fáziskülönbséget jelző indikátor-« ral. 3. A 2. igénypont szerinti berendezés kiviteli alakja, amely perrnalloyszoindát alkalmaz, jellemezve egy járulékos egyenirányú mágnesimező forrásával, amely legalább olyan erős, hogy a rezultáns onágnestér minden esetben a 0 érték fölött fekszik. 4. A 3. igénypont szerinti berendezés kiviteli alakja, azzal jellemezve, hogy az egyenirányú mágnesmező járulékos forrását a permalloy-
