140800. lajstromszámú szabadalom • Pickupcső
140800 3 a? ábrákon természetesen túlzott. Valamennyi. elektron egyenlő idők alatt járja be a maga spirálisát, miértie azok a 3 vonhat közös f pontokban metszik ; e pontokat gyújtópontoknak (fókuszoknak) nevezzük. Az elektronok előrejutása, vagyis a szomszédos i gyűjtőpontok közti távolság, a gyorsító feszültségnek és a gyűjtőihez ö erősségének függvénye. .Az 1. ábra öt gyújtópontot szemléltet. Az elektronok a T ernyő» az itt képződő töltéskép potenciáljának arányában telepszenek le és ezt a potenciált egy alappotenciálra csökkentik, mely az ágyukatód potenciáljával gyakorlatilag egyenlő. Az er-, nyőn le nem telepedő elektronok, vagylt; a visszavert elektronok, a klfelémene.í bejárt spirálison térnek vissza az ágyúhoz és: közben ugyanazokon a gyűjtőpontokon haladnak át. Az ernyőn letelepedő elektronok némelyikének energiája elég nagy ahhoz,' hogy az elektron leváljék és az ágyú irányában felgyorsuljon,, Ezeket a leváló elektronokat nevezzük szórt elektronoknak. Minthogy a har ante eb es seggel rendelkező elektronok az " ágyukatód ot különböző irányokban, hagyják el, azok a középső 3 erővonal körül elosztott számos centrum, körül végzik spirális mozgásukat j ilyen centrumokat jelölnek a 2. ábrán a 4, 5, 6, 7 pontok. A szőrt elektronok egy része az ernyő pozitív töltéseitől adalékos harántsebességet kap és nagyobb sugarú pályákon tér vissza, melyek centrumát a 8, 9, 10, 11 pontok jelzik. Természetesen számos ilyen spirális van, melyek közül az alapelv szemléltetésére csak néhányat ábrázoltunk. Azok a szőrt elektronok, tehát melyek áz ernyőn nem kapnak elegendő hárántsebességét, valamint a visszavert elektronok, a 12 burkolaton beíil mozognak, mig az elég nagy hárántsebességét felvevő szórt elektronok a IE burkoMmálkijebb fekvő 13 burkolaton belli haladnak. Az ernyőn lévő töltéskép azonban rated a visszavert, mhid pedig a szőrt elektronökal moduálja és igy ezek mindketten ta rtahnazzák a jelt. Ahelyett, .hogy a sokszorozó első dinődját megközelítően az f jódnál helyeznők el, mely a szőrt í visszavert elektronok egész nyalábját magára gyUjü, a vázlatosan ábrázolt, nyilásos 14 első dínódot az L ábra szerűit 3Z egyik hiüiámietöpontnál vagy ennek közelében rendezzük el; a sugárkévéiA; itt vett képzelt keresztmetsz elét mufetjaa 8. ábra. A 13 burkolaton kivül mozgó ''szórt, elektronok ekkor az első dinódhoz ütköznek, mig az' utóbbinak nyilasán áthal-dó visszavert elektronokat a 2. anód .összegyűjti és elvezeti. Áz ernyő sötét területein nem telepednek meg elektronok és igy ott nincsenek szórt elektronok sem. Szürke területeken apof- nciálok álalában nem nagyobbak, mint a sugárkéve szóródó energiája és igy ttt a szórt elektronok mind összekeverednek a visszavert elektronokkal A fehér területeken a szőrt elektronok egy része a visszavert elektronok körül mozog és az első dJnodhoz ütközik. A szőrt elektronok teljes száma nagyjából arányos az ernyőn letelepedő elektronok számával és arányos az ernyőterülstek vüá.gosságáváL A szórt elektronokkal továbbított jeláranitehát nem fordított, hanem egyenes p$&riásu, és a moduláció lényegileg lOO^as lehet, ßem volna célszerű a szőrt elektronokat a Visszavert elektronoktól az .ábra szerint, az imént ismertetett módon aként szétválasztani, hogy a kibocsátott elektronok saját hirántsebességével megelégszünk, mert egyrészt a szórt elektronok egy része á 2, ábra szerint a visszavert kéve 12 burkolatán "beiül van és igy ezek ä 14 első dinőd nyilasán áthaladva kárbavesznék, mágrészt a szürke területeken letelepedő elektronok a visszavert kéve 12 burkolatán tul nem jutnak és igy a visszavert elektronoktól szétválaszthatok. Az első Jelenség hátránya nyilvánvaló, mig a másodiké abból áll, hogy a szürke területek jeláramára, vagyunk szorítva. A sugárkéve metszetének erős csökkentése e> hátrányos hatásokat kiküszöböl ugyan, de nem valósítható meg egykönnyen. Ezért a kívánt eredményt inkább ugy érjük el, hogy a primer kévébe szándékosan adalékos' spirális mozgást vezetünk bet Ekkor a viszszatérő kéve valamennyi szórt elektronja ugy repül ki az ernyőről, hogy a visszavert elektronokat tartalmazó 12 burkolaton" kivül halad. A fokozott spirális mozgást számos módon érhetjük el« A3, ábra olyan katódsugárcsövet tüntet fel, amelynél a szórt elektronok visszatérő kévéje nem keveredik észrevehetően a viszszatérö visszavert elektronokkal Az üvegből vagy egyéb alkalmas anyagból készült, kiszivattyúzott 13 burkolat a G elektronágyut tartalmazza, melynek-a szokásos, nem áb-.
