140388. lajstromszámú szabadalom • Electron-kisütőszerkezet
- 15 -Ax ismertetett csőf&jtáknál az elektronáram pályája a mágnesmezőre mindig merőleges, ja azért Tan igy, mert Talsmennyi villamos terelőerő a mágnesmeaőre merőlegesen hat és az elektronforrást elhagyó elektronoknak a mágnesmező irányában nines nagyobb sebességösszetevőjük. Az elektronoknak az titóbbi irányban esetleg fellépő jelentéktelen eredeti sebességeit gyakorlatilag kiküszöbölhetjük, ha az elektronáramot a mágnesmező irányában az elektroncső falával vagy a csőbe szerelt pajzsokkal határoljuk. Az elektroncsöveket ugy is meg lehet szerkeszteni, hogy az elektronáramnak a mágnesmezo irányában való mozgását hasznositjuk. Ebben as esetben az elektronoknak az elektronforrásban vagy a mágnesmező irányában ható elektromos mezők segitségével ebben az irányban sebességet adunk« Ebben az esetben rainden elektron homogén mágnesmezőben, zavaró erők nélkül, csavarvonalalaku pályát és mágneses erővonalat ir le. Az ilyen elektronáramot a fentiekhez hasonló elektrodarendszerekkel befolyásolva, a csavarvonalalaku pályát oldalt eltolhatjuk/ A 23. ábra ilyen cső kiviteli példáját szemlélteti* A 21 elektronforrásból 22 elektronáram indul ki, mely a 25 tekercsekkel létesitett H mágnesmező erővonalait követi. Az elektronok sebességét a mágnesmező irányában, ha ugy kivánatos, a 13 elektróda és az 5a, 5b, 5c stb* kontaktelektródák közötti,az emiitett irányban ható mezővel gyorsíthatjuk« Az elektronáram a mágnesmező irányától eltérő elektromos mezőn halad át, mely a 5 elektróda és a 6a, 6b, 6c stb, elektródák között képződik, azután áz elektronáram oldalirányban eltolódik. Ha valamelyik 6 vezérlő elektródához, pl. a 6b elektródához, ugyanazt a feszültséget vezetjük, mint a 3 elektródához, akkor a harán( tirányu elektromos mező ezen a helyen megszűnik és az elektronáram a 6b elektróda előtt visszafoglalja a mágnesmezővel párhuzamos pályáját* Az oldalsó eltolódás közben az elektronpályak vetülete a mágnesmezőre merőleges sikon ciláoisalaku. Az oldalirányú eltolódást választás szerint a fentiekhez hasonló elrendezések utján, a mág-Y nesmező egyenlőtlenségével idézhetjük elő. Az elektroncsatorna pályájában több elektrodarendszert is szuperponálhatunk egymásra. Ezt a csőfajtát ftntebb már ismertetett csőfajtákkal kombinálhatjuk, amikoris az elektronáram, miután a mágnesmező irányában bizonyos utdarabot megtett, olyan rendszerbe jut, amelyben pályája a mágnesmezőre merőleges. Még azokban a fentebb ismertetett rendszerekben is, amelyekben az elektroncsatorna pályája a mágnesmezőre merőleges, az elektronáramot bizonyos helyeken a mágnesmezővel párhuzamos elektromos mezőkkel a mágnesmező irányában tolhatjuk ele Ennek elvét a 24-26.ábrák szemléltetik. A 24. és 25 ábra olyan megoldást mutat,amelynél a 24 mágnessel előidézett homogén mágnesmező, reá merőleges elektromos mezővel kombinálva, mely a 3 és 31 elektródák között áll fenn* az elektronáramot az 5a és 5b kontaktelektródákhoz veheti, A csőben továbbá két 13,14 elektróda van olyan elrendezésben,hogy a közöttük uralkodó feszültség a mágnesmezővel párhuzamos elektromos mezőt hoz létre, E feszültség változtatásával az elektronáramot az '5a. 5b, elektródák egyikétől a másikhoz tolhatJUK el, vaS r pedig az áram eloszlását ezen a két elektródán módosíthatjuk. Az ábra olyan 11 szabályozó elektródát is mutat, amelynek
