139833. lajstromszámú szabadalom • Nagyteljesítményű és széles sávszűrős sebességmodulációs cső

2

13983ÍÍ.

vektorból származtatható (vezethető le) a következő képletek szerint:

r=-jkr íf= rőt A* (k=^) (1)

A „mágnesesének nevezett alapidom rez- 5 géseire érvényes:

~r* * "t cos p-s

A = u x grad © - (2)

ahol u az alkotók szerint irányított egységes vektor; p egész szám (ha p páratlan, cos függvényt kell venni, ha p páros, sin függni vényt kell venni); függvény (kétváltozós) meghatározva a henger egyenes metszetében és amely igazolja a skaláris egyenletet

»A, + (^)-9- o,4-o

határfeltétellel, az egyenes metszet | kontúrján. Ez a határfeltétel szintén meghat á<a—

rozza a -r— valódi számértéket.

15

Az (1) és (2) alatti viszonyok, ilietve egyenletek mutatják, hogy az elektromos mező állandóan benne van az egyenes met- 20 szét síkjában. Különösen a legnagyobb egész számnak megfelelő vibrációra vonatkozó értékénél és az olyan vájatoknál. mint amilyenek a 2. ábrán vannak feltüntetve, az elektromos mező a szimmetria sík szomszédságában állandóan párhuzamos a nyaláb irányával.

Avájatsaját a hullámhossza kapcsolatban van a, 1, és p-vel:

(3) k2 = | 2 -J- ~)2 által, Iegyen

i_=JL+(IV

A: a2 1 V4 1/

Számítások alapján, melyekre itt nem terjeszkedünk ki, azt találtuk, hogy a vájat méreteire a következő összefüggések érvényesek:

30

d , c—a-- = 0.2. ab = 0.4.—r— b ’ b

0.8.

szokás szerint, tekintve, hogy az elektronok 45 v0 közepes sebességének megfelelően a gyorsító állandó feszültség V--H.400 volt, amidőn f\ Jő = 25 viszonyszámmal.

Ezeknél a feltételeknél és tekintettel a példára, /\ =p-/2, és a vájat 2 1 magas- 50 sága ekkor a A hullámhosszal és a p egész számmal a következő kapcsolatban áll:

21

A.

Ys

= P—o

A kifejtett méretlek . viszonyszámalra, a 55 túlfeszültség együtthatóinak és az ellen-rezonáló áramkör elemeinek számítása, mely utóbbi egyenlő értékű az erő irányából nézett vájattal, ahol az elektromos' maximum (legyen s=0, ha p páratlan) a következő 60 eredményeket adta (az egyedüli energiaveszteségek, melyek a vájatban a számítás szempontjából tekitetbe veendők, a Joule effektus által keletkeznek a tiszta rézválaszfalban):

„Üresjárási“ túlfeszültség

65

8 = 530

Shunt R = 1 .1

0,05

ellenállás „üresen“

A. ys^ Q,Q5- P

x 104 ohm:

Induktaricia:

L <ij =

20,7

olim.

(Ezekben a kifejezésekben A cm-ekben mérendő).

Számítandó most már a nyaláb által a kollektornak átadott nagyfrekvenciájú 75 energia, valamint az átalakítás teljesítménye.

Hivatkozással az (1) és (2) alatti összefüggésekre, jelöljük az elektromos mező U integráljával egy elektron pályájának hosz- so szát a vájatban, oly módon választva, hogy ez az integrál maximum legyen ott, ahol:

35 a u. olyan egész szám, hogy a /ő = 50.

Egyébként a vájat rácsainak szélessége bizonyos mértékben meg van határozva a sebességmodulációs csövek jó termelésének ismert feltételei által, tudva azt, hogy egy 40 elektronnak közepes átmenő ideje a nagyfrekvenciájú mezőben kicsi legyen a periódushoz viszonyítva (éppen ez a feltétel teszi szükségessé bemélyedő alakú vájatok alkalmazását). így az átmenő szög tofi (v„ = -) 2

[' = 1f,

/ o

(uxgrad ©). dz.

Ekkor az elektromos mező integrálja az elektronok egy trajektóriájának hossza va- sr> lamely s abscissára lesz:

u(s) = r

cos P ~á

(41

Jelöljük

zéseket

gyűjtő.

sin 2 1

a következőkben u (s) és U kifeje- 1 vagy 2 jellel, aszerint, mint a vagy a kollektor mezejéről lesz szó. 90