131896. lajstromszámú szabadalom • Villamos kisülési készülék, különösen ultranagy frekvenciájú rezgések keltésére
Í3189fi. 1 •veszteségeinek kiegyenlítésére és ilymódon az —O— körben a nagyfrekvenciájú rezgés fenntartására szolgál. Hogy az elektronok az elektródák kö,-5 zötti térben érintő irányban hatolhassia*nak, az élektronirányzó berendezést megielclően kell méretezni. Ha a mágnesmező az elektródák köw zötti tér R sugarú körvonalán belül egyenlő léten volna, kívüle pedig hirtelen meg[-i szűnnék, ügy a hatáj-körre érintő irányban (1.0. ábra). sebességei röpített elektron e kör kerüli 'eie mentén haladna tovább ia megfelelő szögsebességgel. Az elektródák közti tér kerületének bármelyik pontjára félakkos-a sebességgel repített elektron az R sugarú kör —G— középpontján haladna át 20 a 11. ábra szerint. . \ íV gyakorlatban azonban ilyen mágneses mezők nem létesíthetők. Ezért ki kell terjeszteni számításunkat a nem egyenletes mágneses mezőkre is, különösen pedig oly 25 mágneses mezőre, mely az elektródák középpontjától való távolodással meghatározott törvényszerűség szerint csökken. A mágneses mező ily eloszlásának egy kiválás z ott pé'dá'ál a 12. ábra felső része szem-30 telteti. Feltevésünk szerint az, hogy a —H— mágneses térerősség az elektródákkal halárolt i"i sugarú körön" belül állandó H^ ••értékű, azután a távolsággal lineárison; 35 csökken és r0 sugárnál megszűnik. Ebben az esetben az elektronokat az r0 sugarú kör egy pontjáról nem a kör mentén, a fentebbiek szerint V0 órintőirányú sebességgel indítjuk el, hanem az ábrában 40 szaggatott vonallal jelölt pálya mentén, melynek kezdeti érintője a kör érintőjével cp szöget zár be. Az a <p kezdőszög, amely alatt V cp sebességű elektronnak az r0 kört. el kell hagynia, hogy adott rx sugarú elek-45 triódákhoz érintőlegesen érkezzék, számitásísal álapí iható mej. Minthogy a kitérítő erő a mozgás mindenkori irányiara: merőlegesen hjat, a V cp kezdősebesség a pálya mentéit állandó nagyságú mariad és előnyösei 50 egyenlőnek vehető azzal a sebességgel» amely az elektródák közötti állandó H erősségű térbén i\ sugarú kör leírásához szükséges. Az ilyen alapon végzett számítás azt 55 mutatja, hogy minden r0 sugárhoz csak egy megfelelő 9 kezdőszög tartozik és hogy ez a szög akkor a legnagyobb, mégpedig körülbelül 33.5° ha a sugarak aráj n.va r0 /r 1 = 2. A számításból továbbá kitűnik )hogy az érintőleges érkezés féltéi-, 60 telét kielégítő kezdőszög csak akkor található, ha az a sugár, amelynél a mágneses mező megszűnik, nem nagyobb az elektródák sugarának négyszeresénél. Bár ezek az eredmények természetesen csak a mág- 65 neses mező itt tekintetbevett és ábrázol íj eloszlására érvényesek, világos, hogy más törvényszerűség szerint csökkenő mágneses mezőkre vonatkozó számítások hasonló eredményekre vezetnek, vagyis mindig el- 70 érhető, hogy a késleltető szerékzettől bi-, zonyos távolságban levő pontról kisugárzott elektronnyaláb e szerkezetbe érintőjirányban jusson és ott megfelelően lash suljon egy központi ütközőig. Ennek fel- 75 tétele csak az, hogy az —Rt — és —R 2 — elektródák határkörétől kezdve csökkenjen a mágneses térerősség. Vizsgáljuk most meg, hogy egyenletes inágneslérben az r0 sugarú körről röpí- 80 lett elektronoknak az i\ sugarú körre tereléséhez hasznosítható-e sugárirányú villamos mező, melyet pl. az r0 sugarú kör mentén elrendezett és az Rx és R 2 elekjtródák közös feszültségétől eltérő feszültsq- 85 gen tartott segédelektróda létesít. E meziőben az rt sugáron belül állandó, az I-J és r0 sugarak között pedig logarilmiküjs! görbe szerint változó potenciál tételezhető fel. Az elektronpálya számítása most az 90 mutatja, hogy azok a feltételek, amelyek melleit az adott villamos mező és az egyenletes mágneses mező együttes hatása a kívánt elektronirányításra alkalmas, meg nem valósíthatók. Ez viszont nem a lo- g5 garitmikvis potenciáleloszíás köve.tkczmétnye. Megfelelő segédelektrődákkal ugyanis más alakú potencálgörbe létesíthető De még ha állandó sugárirányú mezőt is tételezünk fel, a számítás mindig azt mu- JQQ tatja, hogy sugárirányú villamos mezO kombinációja egyenletes mágneses mezővei a kívánt gyakorlati eredményre nem vezethet. Mjá; a helyzet, ha az elektronok irányi tá;- 10 -, sara sugárirányú villamos mezőt nem egyenletes mágneses mezővel kombinálunk pl .a 13. ábra szerint, metyben az E görbe az említett logaritmikus•• potenciálelosztást ábrázolja, a D görbe szerinti 110 mágnestér. pedig a 12. ábra kapcsán tárgyalt eloszlású. Az elektródák i\ sugarú"
