125707. lajstromszámú szabadalom • Eljárás annak előidézésére, hogy terhelési alkatelemen módosított vivő rezgésnek megfelelő áram folyjékát, valamint berendezés az eljárás foganatosítására

125707. Y sin w t\z oldalsáv szelep szükséges rácahajtó feszültsége a következő módon vezethető le. Az (1) vivő-frekvencia szelep kimenő 5 feszültsége 0 V (1 -}- k sin pt) siu (o t ahol |ii a vivő-frekvencia szelep látszólagos impedanciája. Nyilvánvaló, hogy nagyfokú, hatóképesség végett ßi értéké-10 ne'k az; Rí terhelési impedanciáihoz képest lehetőség szerint kicsinynek kell lenn:!. Az. (1) vivő-frekvencia szelep anúdáramkörébe iktatott (8) indukcióstekercsben indukált elektromotoros erőnek a (9) 15 terhelési alkatelem mentén V (1 -j- k sin pt) . sin « t feszültség fenntartása végett a következőnek kell lenni: fi V . k sin pt . sin u t-f y,1 . 20 . V (1 -f- k sin pt) sin w t. Aura áram, amely a (2) oldalsáv szeleppel összekötött (13) indinkoiós tekercsben szükséges, hogy ezt a feszültséget indukálja, a következő alakú: 35 I ( 1 -j- 4>'- I k sin pt cos to t ~\- - .y-- I cos w t. Az oldal sáv szelep anódján az anódfeszültség, illetve frekvenciájának ingadozása úgy mint előbb, a következő: "HZ . V (1 -f-k sin pt) . cos w t. 80 Az oldalsáv szelei), bár C-osztályú erősítő gyanánt működik, a módosítási burkoló görbe szempontjából lineáris erősítőnek tekinthető és így tekintettel erre a burkoló görbére a rárétegeződós törvény-35 szerűségét követi. Az említett szelep rácsfeszültsége tehát az anódáram ős az anódfeszültség frekvencia-ingadozásának ismerete alapján két külön részben vezethető le. Ezek közül az a) rész az, amely 40 annak megakadályozására szükséges, hogy a szelep az előzőkben említett jellegű anédfesz.ültség-ingadozás hatására anódáramot vegyen fel ás a b) rész az a rész, amely szükséges, hogy az anódáram-45 körbe iktatott tekercsben a kívánt anódáram keletkezzék. Ez a tekercs, minthogy indnktanciáját a vele összekötött kondenzátor közömbösíti, az áramkörbe tényleg nem iktatott impedanciát. Ha a (2) oldalsáv szelep látszólagos impManciáJa ßser-SG a látszólagos erősítő tényező" J., akkor o két rósz , ml „,, , , . a) —-j5 . V (l-j-k sin pt) cos w t es b) 111 -f I',1- I k sin pt . cos tí t-f+ ßi it; t m A gyakorlatban véges impedanciájú^ szelepek esetében a rácsfeszültség hullám alakja a, következő: ßi T i (ú ^

\T I i • i. ßa 1 i -^-. I+_--.. V+k am pt--l.+ 4- --L

I 4-w M R, V ] si n w t 60 Ez a kifejezés olyan hullámot képvisel, amelynek vivő és oldalsáv összetevői vannak, de amelynek módosítási mélysége aterhelési alkatelem mentén fellépő feszültséghullám és természetesen ,a vivő-írek- 65 vencia szelephez vezetett íeszültsóghullám módosítási mélységéitől különbözik. Az összetevők adott értékeinél az anódfeszültség, valamint anódáram frekvencia-ingadozásainak megengedhető V és I 70 csúcsértéke ismeretes! és mint már emit-V tettük az <•> M értéket a. f értékkel tettük egyenlővé. Ezután az lii terhelési ellenállást ama anódfeszültség frekvencia-ingadozásával határozzuk meg, ame- 75 lyiet a (2) oldalsáv szelepben kívánunk, minthogy ez a feszültség-ingadozás a uMVr, . . . ,1 ' • pl l-f k sin pt j cos o) t értékkel egyenlő. Azt .az áramot, amelyet az (1) vivő- 80 frekvencia szelepnek adni kell, ezek szerint a következő kifejezés adj«.: V (1 4-k sin pt) cos (o t R± A találmány szerinti berendezés előzőkben ismertetett kiviteli alakjának előnye, 85 hogy a vivő-frekvencia szelep C-os&tályű folytonos hullám erősítő gyanánt működtethető és így a berendezés e részének