124173. lajstromszámú szabadalom • Villamos gázkisüléses készülék
6 134173. tusával összekötve. Következésképen a katódáram növekedésével a rácsfeszültség fokozottan negatív lesz. Az eredmény a karakterisztika'fokozottan pozitív volta. Á 10. 5 ábrán C azt a karakterisztikát mutatja be, amelyet akkor kapunk, hla a 9. ábra elrendezését a 11. ábra szerint kapcsoltjuk és 8 Ohm ellenállást használunk. G hajlása 51 Ohm ellenállásnak,, az energia-10 veszteség azonban csak 8 Ohm ellenállásnak feleli meg és még ezt is hasznosít^ hatjuk,, ha az ellenállást a fűtőtestben helyezzük éli. Megállapítást nyert továbbá az a körül-15 meny is, hogy a sötét kisülést nem csak elektrosztatikus,, hanem mágneses úton is szabályozhatjuk és pedig olyan kis mezőkkel, amelyek nem, elég; erősek más gázkisülések észrevehető befolyásoláshoz. 20 ' Ä 12. ábra a mágneses szabályozás egy elrendezését mutatja be. Az. elektronsugárforrás szerkezete azonos a 8. ábrán láthatóval. Vélte konaxiálisan van elhelyezve a (42) tekercs, amelyen a szabályozó áram 25 folyik keresztüli. A 13. ábra mutatja a mező hatását az áram-feszültség karakterisztikákra. Amint az ábrából kitűnik, már egy 10 Gauss-os mező is körülbelül harmadára csökkenti az áramot. Ez a je-30 lenség a sötét, kisülís különleges mechanizmusával a következőképen magyarázható meg: A katód közelében az elektronok a mágneses mezőre vagy annak egy komponensére merőlegesein mozognak. Ez-35 általi egy részük kénytelen visszatérni a kálódhoz. Ez magában véve még. nem változtatná meg a karakterisztikát,, mert a találmány szerint a katód emissziófelesleggél rendelkezik és a tértöltés a katód 40 közelében egészen jelentéktelen. Minden elektron,, amely a katődhoz tér vissza, úgy a kilépésnél!, mint a visszatérésnél egyaránt megfelelő rész iont igénye]., anélkül, hogy az áramhoz hozzájárulna s így az, ion-45 áramot fokozná. A karakterisztikát tehát isméit a pozitív tértöltés változtatja meg, .amelyet a lyukak nyílásaiban és azok előtt hoznak létre az ionok. A találmány szerint ezt az új hatást a 50 lámpa ellenállásának emelésére használjuk fclv és pedig oly módon, hogy a mágneses tekercsiet a lámpa áramával sorba kapcsoljuk. Az áram növekedésével a mező is erősödik és csökken az áramnak 55 a feszültséggel való növekedésé. Különösen lapos karakterisztikák jönnek létre, ha mágneses tekercseket a lámpa főáramával párhuzamosan kapcsolunk. További lehetőségeket jelent két tekercs alkalmazása. A két tekercset egymással, szemben riO kapcsolhatjuk, az egyiken a lámpa árama, a másikon a szabályozó áram folyik keresztül. Ezzel a «mágneses előfeszültíséggel» S-alakú karakterisztikák nyerhetők,, amelyeket például rezgéskeltés céljára le- 65 het hasznosítani. Az eddig említett példákban minden esetben izzókatód szolgált a sötét kisülés céljára. Megállapítást nyert azonban,, hogy gázalakú vagy «plazma»-katódok is alkal- 70 mázhatok. A 14. ábrán látható egy oly elvi elrendezés, amelynek alkalmazásával plazma-katóddal! sötét kisülést hozhatunk létre. (43) a kisülési edény,, amely alacsony nyomású gázokat vagy gőzöket 'tartalmaz. 75 (44) egy olyan .izzókatód, mint amilyent ív'kisuLéses csövekben szoktak használtai. (45) a plazmaszűrő,, amelynek fémváza a (46) vezető anyagból készült házzal van összekötve. (48) az anód. 80 A kisülést úgy indítjuk meg, hogy a (46) házat és a vele összekötött (47) hálóit a (49) magas ellenálláson és az (50) kapcsolón keresztül! átmenetileg, vagy állandóan összekötjük az anóddal. Ekkor a 85 katódon normális katódikus ködfény-réteg keletkezik,, amely az (51) teret egészein vagy részben kitölti és a (47) hálóig terjedőién ionizálja. Az (52) tér,, amely az ábrán vonalkázva van ábrázolva,, sötét marad. 90 Ebben a térben a kisülés mechanizmusa ugyanaz, mint az előző példákban,, azzal a külömbséggieU, hogy 'itt a plazma szolgál elpusztíthatatlan gázalakú kálódul. A sötét kisülésből! származó elektronokat a (45) 95 plazmaszűrő gyorsítja és lövell az (53) világító térbe. A fent leírt újrendszcrű kisülés 'meglepő következménye az, hogy a (47) fémháló és a (45) plazmaszűrő, amelyeken 10O keresztül azonos áram folyik,, oly különböző hatást fejtenek ki. Míg (47)-ben csupán egy Volt nagyságrendű feszültségesés áll! élői, addig a (45) szűrőben az esés több száz Voltra rúghat. Ez a sötét kisülés 105 azon. alaptulajdonságában leli magyarázatát, hogy nincsen benne ionképződés. Minden ion az (53) térben vagy kisebb részben a szűrő lyukaiban képződik. Miután a szűrő lyukai és a háló lyukai között szűk- 110 ségképen elvesznek egyes ionok,, tehát a plazmaszűröiben lefolyó kisülés., különösen pedig azok a rétegek,, amelyek a lyukak nyílásainak a világító tér felé eső oldalán keletkeznek, álllandó nagy ionfelesliegeket 115
