120922. lajstromszámú szabadalom • Fénymoduláló berendezés

120922. 3 hatjuk. Rendszerint azonban nem előnyös nagyméretű cellát készíteni, ahol is a fő megszorítás a 3. ábrán látható keresztmetszeti területre érvényes. A (7, 10) len-5 eséket e példában éppen azért alkalmaztuk, hogy ez, a megszorítás ne csökkentse lényegesen ai rendelkezésre álló fénymennyiséget. E lencsék célja a fény sűrítésének fokozása a 3. ábra síkjában. 10 A 2. ábra síkjában azonban hosszú cella • előnyös (később kifejtendő okoknál fogva); e isíkban külön sűrítő .szerv a (8, 9) gömiblencséken kívül rendszerint nem szükséges. 15 A fénykéve modulálására a mehanikai hullámok a folyadék felszínén keltett barázdák lehetnek. Ilyen barázdakeltő készüléket a 4. ábra szemlélteti. A (16) edény alkalmas mennyiségű (17) higanyt 20 tartalmaz, melynek felszínén a rajta úzsiő (4) piezoelektromos kristály rezgés© kelt hullámokat. E kristály a (21) fémborításhoz kötött (18) vezetékből, valamint a (16) edény falán át a (17) higanyba, nyúló 25 (19) vezetékből kapott nagyfrekvenciás rezgéseket továbbítja a higanyra. A higany a kristály második fémfegyverzetét helyettesíti. A (6) fényforrásból érkező fényt a (20) lencse párhuzamossá teszi, a 30 ];i»-j>nv felszíne visszaveri, a (22) lencse pedig ismét összegyűjti, úgyhogy a (11) fényrekesz (12) nyílásában a (6) forrás képe jelenik meg. A higany felszíni hullámai hasonló módon hatnak, mlint a ren-35 des visszaverő elhajlási rács, amennyiben a visszavert fénykévét szétszórják; a szóródás mértéke a hullámok amplitúdójától függ. Az elhajlított fényt a (11) fényrekesz felfogja, a modulált kéve peíO dig a (12) nyíláson áthalad. A találmány szerint a fenti mintájú készülékeket akként módosítjuk, hogy a mehanikai hulláin-keltőbe (4 piezoelektromos kristályba) vezetett több modu-Í5 Iáit nagyfrekvenciás rezgés egymástól függetlenül modulálja a fénykóvét. E célra a folyadékban létesített mehanikai hullámoknak a hullámih oidozó test határfelületeiről vagy a testbe helyezett í0 akadályokról, (korlátokról) illetve bármiféle rendellenességről való visszaverődését használjuk ki oly célból, hogy a hullámok erőisségbeli rezonanciáit vagy lokalizálódásait érjük el, aminek megfele-55 lően növekednek, illetve lokalizálódnak annak optikai hatásai is. A rezonanciák helye a mechanikai hullámok frekvenciájától függ, úgyhogy a piezoelektromos kristályba vezetett több, különböző frekvenciájú rezgést egymástól szétválaszt- 60 van, külön-külön használhatjuk fel. E hatás elérésére az 5. ábrán példaképen feltűntetett elrendezést használhatjuk. Az 5. ábrán, mely az 1. ábrabeli készülék módosulatát mutatja, a hullámo- 65 kat elindító (4) felülethez vagy vonalhoz képest ferde (35) határfelületet vagy vonalat használhatunk, miáltal a haitárfelület és a kiindulási felület közti ismétlődő hullám,visszaverődések (37, 37') re- 70 zonanciaövet vagy öveket létesítenek, melyek helyzete a mehanikai hullámok frekvenciájától függhet. Ez esetben egyidejűleg két vagy több villamos frekvenciát vezethetünk a (4) kvarckristályhoz 75 vagy egyéb hullámkeltőhöz, mire a hullámihordozó testben két vagy több megfelelő, elhatárolt hatásöv jön létre, úgyhogy a készülékbe vezetett alkalmas villamos frekvencia vagy frekvenciák mo- 80 dulálásával az egyes övekben a hullámtamplitu dókat és ezáltal a megfelleő optikai hatásokat egyéb övek hullámaitól függetlenül modulálhatjuk, illetve vezérelhetjük. így a (37) öv az egyik, a (37') 85 öv pedig valamely másik alkalmazott frekvenciának felelhet meg. Más változat szerint alkalmas anyagú gátló felületeiket vagy vonalakat helyezhetünk a hullámhordozó testbe, alkalmas 90 távolságokban, a hullámkeltő felülettel vagy vonallal és (vagy) egymással párhuzamosan .vagy szög alatt, miáltal a hullámok interferenciáját, illetve (rezonanciáját idézhetjük elő, ami az előző 95 példához hasonlóan rezonanciahelyek képződéshez vezet. A hullámhordozó testnek továbbá ismétlődő alakzatokból álló egy vagy több határfelülete vagy közbeiktatott gátlófe- 100 lülete lehet, így pl. lépcsőzött határlapjai, vagv szabályos nyílásokkal ellátott vagy változó vastagságú gátló felületei, minek folytán a hullámok frekvenciájuktól függő irányokban elhajlanak. E ha- 1 or> tár. illetvo gátló felületek esetleg görbék lehetnek, ami gyűjtőhatást eredményezhet, Ennek következtében a testben a frekvenciától függő hatásöv-lokalizálódások mutatkoznak. 110 A fenti elvek megvalósítására a 6—10. ábrák adnak példákat. A 6. ábra a találmány szerint kialakított olyan készüléket tüntet fel, melynél az (51) edény (52) folyadékában keltett 115 nyomáshullámok rezonanciahelyeket léte-