119225. lajstromszámú szabadalom • Mechanikai villamos hullámszűrő
azoknál a frekvenciáknál van, amelyek a találmány szerinti szűrők működési frekvenciáitól távol fekszenek. A 4. egyenlet a huzal két fele részére 5 oldható meg egy-egy félrész mechanikai összvisszahatásának meghatározása végett. Minthogy a huzal két félrészének visszahatása egyenlő, ezért az egész huzal visszahatása az egyik félhuzal hatá- 10 sának kétszerese. A huzal középpontjától x távolságban fekvő pont y’ sebességét a következő egyenlet adja: 119225. Villamos szempontból a huzal végein az sin :yo “ 2x sin- —I' 1 - 1 2 <o0 1 77 it) sin —---2<t>0 2ßl CD ~ — sin — w0 4->V cos 4 ÜJ0 ahol y'0 a sebesség a középpontban és 15 OJ A-í0 pedig a-z egész huzal alap rezonanciafrekvenciája. A félhuzal mechanikai visszahatása a középpontban az 5. egyenletből a 3. 20 egyenlet segélyével határozható meg. Ha ez a visszahatás p0, akkor a 3. egyenlet szerint \Ar_ Po=J :iri Ha a jelzett differenciálást elvégezzük 25 és az eredő együtthatókban «0 helyett a 6. egyenletben megadott értéket helyettesítjük be, akkor a középpontban a visszahatás a következő egyenlettel fejezhető ki: Po = — j j/ TO . jy„ Ctg2oj„ 30 H~ • — t» . . . . . . J w <p ° 4 cu0 j Tegyük fel, hogy a huzalra a középpontban F mozgató erő hat és az erő támadási pontjában Z impedanciáid mechanikai terhelés van, mikor is a középpont 35 eredő mozgásának egyenlete F = Jo' ■ z + 2p0................................9. vagy F —I tg77 0) 4w0 [tg - ctg 4tö0 10. e lekt ro motoro s erő Y E = Rí -j- 2 fi y' . dx...................11. Ez az egyenlet az integrálás elvégzés; után következőkép írható: 40 e = j r+ ■; 1 J 2 fi +y<>' [i 2 A jco© 2 S a (•) ¡1 tg 4co01 + f g -T oj 12. o. ahol R a huzal villamos ellenállása. 45 A 10. és 12. egyenletek alakja F=Ay0'_GI E = Gy°' + BI ahol A és B a mechanikai, illetve villa- 50 mos impedancia, míg G az átalakító szerkezet erőtényezője. Az erőtényező értéke PX tg 6G = 0 ahol 0 T. lú 4tü, Oj /. 13. . 14.55 Minthogy az egész huzal fázis állandójának értéke >1 V a 0 szög a huzal egynegyedrészének fázisállandója. A B villamos impedancia értéke R + a.nelv, miután ß2l j10 ? tg 0 = sin 2 0 i+tg2e következőkép is 1 O 2 2 11 -r ■■ , • J« 4 [¡fejezhető 65 V í1 sin 2 01 ”21“ J+ [i - a sin 20 •20(O O tg2 o 15. + J vagy R -j- ZeI -j- Ze2. Az A mechanikai impedancia három részből áll, amelyek közül 70 az első rész a Z terhelési impedancia, a második rész a j tAp r . tg Ö összevető, amelv olv rövidrezárt vonalvezeték im-NV
