117497. lajstromszámú szabadalom • Kapcsolási elrendezés fűrészfogalakú áramgörbe létesítésére, főleg távolbalátó berendezések katódsugarainak mágneses terelésére

a dióda katódája.. A (ti) időpontban azután a trióda rácsára impulzust vezetünk, amely az anódáramát megszakítja. A 2b. ábrán tehát az (eg

) görbe a (ti) időpont-5 ban függőlegesen lefelé fut és derékszögű impulzusalak esetén eleinte (e«) érték alatt marad. A (10) tekercs, amelyben (u) időpontban még a (14) nyíllal jelölt irányú áram folyt, most szabad rezgéseket 10 kezd végezni, mert a tekercs induktivitása saját kapacitásával rezgésképes rendszer. E szabad rezgések első félperiódusa alatt az áram a, (ti) időpont maximális értékéről záruson át ellenkező irá-15 nyú maximális értékre megy át, azaz a (10) tekercsben (b) időpontban a (ti) időpont áramához képest ellenkező irányú áram. folyik. A (10) tekercs (Es

) feszültsége, amely (to, ti) időben a 20 (12) telep feszültségével egyenlő, a tekercsáramnak a zérusponton való átmenetéig nő és azután ismét esik. A (t«) időpontban a tekercs (E«) feszültsége, amelynek görbéjét a 2c. ábra mutatja, megint 25 zéruson megy át és ellenkező irányban nő. Amint az (Es

) feszültség eközben ugyanazt az értéket érte el, amelyen a (12) telep feszültsége van, a (18) diódán a feszültség nulla, amint pedig az (Es

) 30 feszültség valamivel megnő, a dióda áramátbocsátóvá válik. Ha a dióda, belső ellenállását elhanyagoljuk, iigy attól a pillanattól kezdve, amint az (Es

) feszültség eléri a (12) telep feszültségét, a teker -35 csen ismét a (12) telep feszültsége lép fel, úgy mint ez a (to, ti) időben bekövetkezett. Mivel a tekeresáram differenciálhányadosának értéke csak a tekercsen uralkodó feszültség nagyságától függ, mi-40 mellett a differenciálhányados előjelét a tekercsen uralkodó feszültség polaritása határozza meg és mivel attól a pillanattól kezdve, amelyben a (13) dióda áramátbocsátóvá vált, a tekercsen uralkodó fe-45 szültség nagysága és előjele [(12) telepi ugyanazok, mint a (to, ti) időben, az áraim differenciálhányadosának értéke a (ti) időben ismét ugyanaz, mint a (t0

, ti) időben, vagyis a tekercs áramának 50 a (t3

) időpontig úgy kell lefolynia, amint azt a 2a. ábra mutatja. Kifejezet ten utalunk még arra. hogy az első Max wel'l-féle egyenlet, mely szerint valamely tekercsben folyó áram differenciálhánya-55 dósa a tekercs kapcsain uralkodó feszült seggel arányos, úgy pozitív, mint negatív tekercsáriamra kielégíthető. A tekercs (Es

) feszültsége ebben az időben, mint, ezt a 2c. ábrán szemléltetjük, ugyanolyan értékű, mint (to, ti) időben. A (11) 60 trióda ráesfeszültsége, amelynek laz a feladata, hogy a triódát (ts) időpontig zárja, (ta, ta) idő alatt tetszőlegesen változhat, amint ezt a 2b. ábrán szaggatott vonallal rajzolt görbe mutatja és a (11) triódát <55 csak a (ts) időpont előtt kell újból áramátbocsátóvá tennie. A (t«) időpontban a (10) tekercs árama zárus értékre csökkent és ezért a (11) triódán a tekercs részére ismét áramnak kell folynia, hogy a gyen- 70 gén hajló fűrészfogoldal másik felét létrehozza, amint ezt (to, ti) időre fent már magyaráztuk. Ha a (11) trióda és a (13) dióda belső ellenállását is figyelembe kívánjuk'venni, 75 akkor a (to, ti) időben a (12) feszültségből a (11) triódán fellépő feszültségesést le kell vonni és a (ta, ta) időben a (12) feszültséghez a (13) diódán jelentkező feszültségesés hozzá kell adni. Ennek kö- 80 vetkeztében a 2a. és 2c. ábrákban feltüntetett viszonyok bizonyos mértékben megváltoznak. Az (Ea

) feszültség ugyanis a (to, ti) időben a 2c. ábrában feltüntetett értéktől a (11) trióda belső ellenállásának 85 megfelelő értékkel eltér. Valamely trióda belső ellenállásának értéke kb. 1000 Ohm nagyságrendű, míg valamely dióda belUő ellenállásának nagyságrendje kb. 100 Ohm. Ezért a (to, ti) időben a (10) tekercsen a 90 valóságban sokkal kisebb a feszültség, mint a (ts, ts) időben. E tény a találmány megértése szempontjából fontos. Ez az ismert kapcsolás annyiban rendkívül hátrányos, mert az (Es

) feszültség 95 (ti, ti) időben több 1000 Volt feszültségre szökik, amiért a (11) trióda vezérlőráosán, a trióda zárásának fenntartása végett igen nagy (eg

) feszültséget kell alkalmaznunk. 101 Ügy látszott, hogy a szükséges rá esfcszül'tségnék kis áthatású csővel, tehát trióda helyett ernyőző rácsos csővel való csökentése nem lehetséges, mert az ernyőző rácsos csövek belső ellenállása 101 sokkal nagyobb, mint a triódák belső ellenállása, úgyhogy a tekercs feszültségében jelentkező különbség ' még nagyobb volna, mint amekkora az, az 1. ábna esetéiben. 11 A találmány értelmében a szükséges rácsfeszültséget azzal csökkentjük, hogy a diódaágban kisebb feszültséget alkalmazunk, mint a vezérelt cső ágában és hogy a trióda helyett ernyőző rácsos 11 csövet kapcsolunk be. A kapcsolási el-