112589. lajstromszámú szabadalom • Tükörfrekvencia-elnyomóberendezés
netből állhat. Egy változatnál a csatolótekercs a második hangolt kör egész induktanciáját teheti ki. A most ismertetett körökkel a tükörfrekvenciaáramok — 5 a vevőkészülék érzékenységének sérelme nélkül a kívánt jelre igen tetemesen csillapíthatok. A mellékelt rajz példaképpeni megoldásokat ismertet. Az 10 1. ábra a találmány szerinti tükörfrekvencia elnyomására való előválasztókör kapcsolási vázlata. A 2. ábra, az 1. ábra szerinti kapcsolásnál, különösen az alkalmazott induktanciák 15 részleteit szemlélteti. Az 1. ábra szerint az antenna- vagy bemenőkör, hangolt előválasztó útján, szuperheterodin-vevőkészülékkel van csatolva. Az antennakör a (11) antennából, 20 (12) földből, (14) primértekercsből és (13) csillapítóellonállásból áll. Az első hangolt kör a zárt soros kapcsolásban elrendezett (15) tekercsből ós a (18) kondenzátorból áll. A (14) primer-25 tekercs a hangolt (15) tekercs (16) földvégével induktive csatolt, A második hangolt kör a zárt soros kapcsolásban elrendezett (19) tekercsből, a (20) kondenzátorból és a (17) csatolótekercsből áll. Ez 30 utóbbi a hangolt (15) tekerccsel az alább ismertetett módon van csatolva. A második hangolt kör a (21) szuperheterodinvevökészülékkel van összekötve. Az első és második hangolt kör egyidejűleg han-85 golható a (22) egygombvezérléssel, mely egyiittal célszerűen a (21) vevőkészüléket is hangolja. A 2. ábra ugyanolyan kapcsolási vázlatot szemléltet, mint az 1. ábra. Azonos al-40 katrészeket a két ábrán azonos hivatkozási számokkal jelöltünk meg. A két ábrában szemléltetett vázlat csak abban tér el egymástól, hogy a 2. ábra a. két előválasztótekercs összeépítését metszetben 45 szemlélteti; ez a tekercseknek előnyös el, rendezése. A (15) tekercs a hengeres (28) magra tekercselt egymenetű spirális. A (14) tekercs többrétegű és koaxiálisan foglal helyet a (28) mag egyik végén. A (17) 50 tekercs a (15) tekercs egyr része körül csévélt és ez utóbbitól a (30) szigetelő választja el. Ez az ábra szaggatott vonalakkal jelzi, mily módon van a két hangolt kör egy-egy ernyőbe zárva. 55 A tekercsek közötti kölcsönös induktanciákat a következőképpen óhajtjuk megjelölni: Mi == a 14 és 15 tekercsek, M.l> = a 15 ós 17 tekercsek, Ma == a 14 és 17 tekercsek közötti köl- 60 csöriös induktancia. Alább az 1. ábra nyomán magyarázzuk a működési módot a jelfrekvenciánál: A két hangolt kört a (18) és (20) kondenzátorokkal hangoljuk a jelre. A (21) 65 vevőkészüléket is a jelre hangoljuk. A jeláramokat Mi viszi át az antennakörről az első hangolt körre, ahol rezonancia útján tetemesen felerősíttetnek. M2 a (17) tekercsben feszültséget gerjeszt és egy 70 második rezonanciaáram lép fel a második hangolt körben. A (20) kondenzátor lemezeire ható eredő feszültség a (21) vevőkészülékkel van csatolva. A (17) tekercsben közvetlenül M3 útján 75 gerjesztett feszültség lényegtelen, mivel a (14) tekercsben keringő antennaáram így sokkal kisebb, mint a (15) tekercsben keringő rezonanciaáram a jelfrekvenciánál. Ha az 1. ábra szerinti berendezést a jel- 80 frekvenciára hangoltuk, akkor a szuperheterodin vevőkészülék tükörfrekvenciánál is érzékeny, amely frekvenciáról itt feltételeztük, hogy nagyobb a jelfrekvenciánál és ez utóbbitól a középfrekvencia 85 kétszeresében különbözik. Az előválasztó viselkedése tükörfrekvencia jelekkel szemben a következőképpen magyarázható. A (14) tekercsben keringő antennaáram az Mi indukció hatására a (15) tekercs- 90 ben, és az Ma indukció hatására a (17) tekercsben feszültséget gerjeszt. Ezáltal az első hangolt körben áram kénytelen folyni, moly a (17) tekercsben az M» indukció hatására más feszültséget gerjeszt. 95 Az első hangolt kör a tükörfrekvenciánál nem rezonáns és ezért a benne indukált áram az antennaárammal hasonlítható össze. Az Mi, M2 és M3 értékek közül egynek vagy többnek beállításával oly kom- 100 binációt keresünk, amely a (17) tekercsben indukált két feszültséget egyenlővé ós ellentétessé teszi. Az eredmény az, hogy a tükörfrekvenciajel nem vivődik át, a második hangolt körre és a (21) vevő- 1 0 5 készülékre, hanem teljesen el lesz nyomva. A teljes tükörfrekvenciaelnyomás feltételét az alábbi egyenlet adja meg: Ebben az egyenletben L a (15) tekercs induktanciája, fi a kívánatos jelfrekven-
