106167. lajstromszámú szabadalom • Két vagy több részszűrőből álló hullámszűrő
_ 4 -ábrabeli schema szerinti felépítéséből áll. Mint a 20. ábrából látható, a 19. ábrabeli (TI) és (T2) autotransformatorokal egy közös transformator is helyettesítheti. A 5 21. ábra oly szűrőláneot mutat, amely az 1. ábra szerinti schema alapján a 6. ábra szerinti szalagszűrőkből úgy keletkezett, hogy a két keresztirányú transformatort egyetlen transformatorrá foglaltuk össze. 10 A 16. ábra szerinti szűrőlánc tulajdonságait a következőkben részletesebben magyarázzuk és e példa kapcsán kimutatjuk azokat az előnyöket, amelyek a részszűrő e kapcsolásából a találmány értelmében 15 adódnak. Az összes következő görbék symmetrikus alakban csak azon feltétel mellett érvényesek, liogy a részszűrő lyukszélessége a lyukfrekvencia közepéhez képest kicsiny. 20 A 11. ábra szerinti részszűrő csillapítási lefolyását a 22. ábrabeli (a) görbe mutatja. A görbe egyenletes és meglehetősen lapos. Ha. ezt a szűrőt hasonló kivitelű és azonos lyukfrekvenciájú oly szűrővel 25 egyesítjük, amelynek lyukszélessége csak félakkora, mint ezt a 6. ábra szerinti kivitel feltünteti, akkor oly szűrőláncot kapunk, amelynek csillapítási görbéje háromszor meredekebb, mint az egyes ta-30 goké és amelyet a 22. ábra (b) görbéje mutat. Két egyenlő szalagszűrő soros kapcsolása esetén ugyanoly anyagmenynyiség felhasználása mellett a meredekség csak kétszeresére nő. 35 A csillapítási görbe meredekségét (22. ábra b) még fokozhatjuk azáltal, hogy mindkét szalagszűrő lyukszélességeinek viszonyát U?r= ; -,v választjuk, o^, co2 , co 4 — co o £ o)3 , co4 az egyes ágak saját frekven-40 ciái. Ez esetben oly csillapítási görbéket kapunk, melyeknek a végtelenben fekvő pontjuk van és aminőt a 22. ábra (c) görbéje mutat. Ha a végtelenben fekvő pontot a lyukhatárhoz közelítjük, akkor a 45 csillapítási görbe meredeksége a lyukhatárokon a 22. ábra (b) görbéjével szemben egyenletes esés mellett megkétszerezhető. Ha a meredekséget a közelítés által még jobban fokozzuk, akkor a csillapítási mi-50 nimum az abeisszán a végtelennek megfelelő pont másik oldalára megy át (lásd 22. ábra A). A 23. ábra mutatja, hogy ezen szűrőlánc hullámellenállásának lefolyása a be-55 menetre és a kimenetre vonatkoztatva asymetrikus. A lánc meghatározott méretezésével azonban elérhetjük, hogy a lánc két hullámellenállása reciprok symmetrikus legyen és hogy a hullámellenállások értéke a lyukközépen mindkét olda- 60 Ion egyenlő nagy legyen. A 19. ábrában feltüntetett szűrőláne, illetőleg az 5c. ábra szerinti részszűrőkbői az 1. ábrában feltüntetett schema szerint felépített szűrőláne csillapításának lefo- 65-lyása hasonló a 22. ábrában feltüntetett (b), illetőleg (c) hullám csillapításához, amelyek a 16. ábra szerinti hullámszűrők csillapításának lefolyását tüntetik fel, feltéve, hogy a, lyukszélesség a lyukfrekven- 70 ciával szemben kicsiny. Ennél a hullámszűrőnél (19., 20. ábra) is meghatározható a végtelenben fekvő pont helye, még pedig az egyes részszűrők lyukszélességének megválasztásával és ezzel meghatároz- 75 ható, illetőleg megváltoztatható a meredekség a hullámszűrő lyukhatárain, inert hiszen a meredekség a végtelennek az abeisszán megfelelő pont közelítése által a lyukfiatárokon fokozódik. Még az esetben 80 is, ha az abeisszán a végtelennek megfelelő pontot a végtelenbe toljuk, a csillapítás meredeksége ennél a láncnál még mindig háromszor akkora, mint egyetlen részszűrő esetén. Az ilyen szűrőlánc hul- 85 lámellenállása a 16. ábrában feltüntetett hullámszűrővel szemben mindkét oldalon azonos lefolyású, amint ezt a 23. ábra (31) görbéje mutatja. Mindkét említett szűrőláncnál, úgy a, 90 reciprok symmetrikusnál (16. ábra), mint a symmetrikusnál (19. vagy 20. ábra) a hullámellenállás lefolyása teljesen független a lyukszélességviszonyok megválasztásától, így a csillapítási görbék mere- 95 dekségétől és a végtelenben fekvő pontok helyzetétől. A 24. ábra azt a különösen egyszerű esetet tünteti fel, amelyet akkor kapunk, ha a 19. vagy 20. ábrában feltüntetett 100 szűrőláncoknál a transl'ormátorok áttételi viszonya 1. Ez a szűrőlánc négy kondenzátorból és négy tekercsből áll, melyek sorosan vannak kapcsolva. A négy transzformátort középkivezetésű cséve helyette- 105 siti. Mint már említettük, a csillapítás lefolyása, megfelel a 23. ábrában feltüntetett végtelenben fekvő pontú görbének. A görbe meredeksége a series kapcsolású kapacitásokat és induktivitásokat tartal- 11C mazó négy ág rezonancia frekvenciájának megválasztásával előre meghatározható. Szabadalmi igények: 1. Két vagy több részszűrőből álló hul- llf lámszűrő, azáltal jellemezve, hogy az egyes részszűrők gyakorlatilag egyenlő
