85231. lajstromszámú szabadalom • Berendezés igen nagy ellenállások és ionizációk mérésére

Megjelent 1934. évi május hó 1-én. MAGYAR XIRÁLYI ^^^^ SZABADALMI BÍRÓSÁG SZABADALMI LEÍRÁS 85231. SZÁM. VII/f. OSZTÁLY. Berendezés igen nagy ellenállások és ionizációk mérésére. Strauss Zsigmond és Brandt Walter mérnökök Wien. A bejelentés napja 1922. évi március hó 20-ika. Ausztriai elsőbbsége 1921. évi április hó 2-ika. Szigetelések ellenállását!, gázok ionizációját és hasonló nagy ellenállásokat eddigelé azon időből számították, amely egy magasabb potenciálú kapacitásnak 5 egy alacsonyabb potenciálra való kisülé, séig eltelt, miközben a kisülés a mérendő ellenálláson át ment végbe. A jelen találmány ezen eljárást azáltal javítja meg, hogy nem egyetlen kisülési perio-10 fl n-s, hanem tetszőleges számú, egymást követő kisülés időtartamát mérjük és ' így egyszerű módon, tetszőleges mérési pontosságot érhetünk el. A találmány értelmében az új mérési eljárás céljára 15 egy oly berendezést alkalmazunk, amelynél a mérendő ellenállást egy kondenzátorral kapcsoljuk párhuzamosan, amely kondenzátort minden kisülés után a körébe kapcsolt áramforrás a kisülés előtti 20 magasabb potentiálra tölti fel, amely célra egy elektroncső szolgál. Az 1. ábra az új berendezés egy kiviteli alakját tünteti fel, amelynél egy elektroncső van alkalmazva. A 25 2. ábra a berendezésnek röntgensugárzás útján létesített ionizáció mérésére való alkalmazását mutatja. A 3. ábra az árain lefolyását tünteti fel. Az 1. ábrában az (R) röntgencsőben (k) 30 a kathoda, (g) a rács, (a) az anóda, (B) a villamos áramforrás és (S) egy sokmenetű indukciós tekercs. A tekercs (c) secundár vége a (K) kondenzátoron át a rácsra van kapcsolva. (W) valamely, a 35 kondenzátorral párhuzamosan kapcsolt ellenállás, amelynek nagysága mérendő. (T) a megfigyelő telefon. Ha az áramkört zárjuk, akkor az anóda körében egy áramlökés lép fel. amely a 40 (k) izzókatódán át záródik. Ekkor az (S) tekercs (c) pontjában egy positiv potentiál keletkezik, amely a rácsot feltölti. Ezáltal az anódaáram tovább növekszik és vele együtt nő a rács potentiálja. A cső kiarakiteristikájának megfelelőleg, a töl- 45 tés addig folytatódik, míg a telítési pontot el nem ért-ük. A (c) pontban indukált positiv ponentiál sülyed és a (g) rács positiv töltését a rácsára, tehát a negatív elektronoknak a positiv rács felé való 50 áramlása elvezeti. Ezáltal • az anódaáram ismét csökken és az (S) tekercs (c) pontjában ellenkező értelmű feszültség indukálódik, amely a rácsot negatív töltéssel látja el, minek következtében az 55 anódaáram még jobban csökkenik. A csökkenés mindaddig folytatódik, míg egy bizonyos negatív rácspotenciál mellett az anódaáram megszakad. A rács negativ potenciálja azonban a rácsára útján nem (50 sülhet ki, mivel a negatív ionok nem juthatnak a negativ rácshoz. A negativ potenciál tehát egyelőre fennáll és ennek következtében az anódaáramkör nyitva marad; mindaddig, míg a kondenzátor 65 sbimt ellenállásán (W) át a negativ töltés lassan ki nein sül. A kisülés befejeztével a töltés fijra kezdődik. A töltési időtartam a kisülési időtartammal szemben rendkívül rövid, rigy, 70 hogy az egész folyamat, vagy több egymást követő töltési és kisülési folyamat időtartamát a kisütési periodusok száma határozza mee. A kisütések időtartama viszont a (W) ellenállás nagyságától 75 függ. Ezen ellenállás nagysága tehát .1 (K) kondenzátor kisülési idejéből vagy egy bizonyos időtartamra eső kisülések számából tetszőleges pontossággal megállapítható. A megfigyelés a (T) telefon S0