68003. lajstromszámú szabadalom • Elrendezés nagy áramintenzitású fényívek mágneses befolyásolására vákuumedényekben

Az (L) fényívet pl. — a 4. ábra szerint — •egy (H) üvegcső által valamely helyen úgy •összeszűkítjük, hogy egy teljesen a (G) vákuumedény belsejében elrendezett (M) elektromágnes (Pl, P2) sarkai azt befoghatják; Ezáltal azt érjük el, hogy a fényív hatásoö befolyásolására aránylag kis mágnes elégséges. Az 5. ábrán az (L) féayívnek eme beszűkítése egy, a (G) edénybe helyezett, pl. korongként kiképezett (S) betét segélyével történik, mimellett a fényív keresztülömlésére szánt nyílás oldalt van elhelyezve. A fényív ezáltal olyképen vezettetik az •edényfal közelébe, hogy egy, az edényen kívül alkalmazott (M) mágnes aránylag rö"vid sarkkörrel hatásosan befolyásolhatja. A fényív szűkítése természetesen nem fokozható túlságosan, mivel az ellentállás <és hő növekedését vonja maga után. Ezért célszerű lesz a fényívet a vákuumedény belsejében több külön vezetett párhuzamos részre fölosztani, melyek a vákuumedénybe helyezett betétek által, pl. korongok, csövek stb. vannak beszűkítve és melyek valameny•nyien egy közös mágnes vagy bizonyos számú külön mágnesek által befolyásoltatnak.A mágnesek (vagy a közös mágnes) ennél vagy egészen a .vákuumedény belsejében, vagy azon kívül lehetnek elrendezve; utóbbi esetben célszerűbb — mint azt a 6. ábra mutatja — a fényív (Ll, L2, L3) és (L4) részeit az edény szélén a beillesztett (S) korong vagy a (H, H, H) csövek által egyenletesen elosztani és a közös elektromágnes (Pl, P2, P3) és (P4) sarkait úgy elrendezni, fhogy két szomszédos fényívrész közé egy sark kerüljön. A fényívek áramszálai aztán a mágnes befolyása alatt váltakozó sorrendben befelé vagy kifelé szoríttatnak. Nagy áramintenzitású fényív kiterjedés -•korlátozásának és evvel hatásos mágneses befolyásolás lehetőségének elérése végett, a fényívet olyképen is oszthatnók föl több párhuzamos fényívrészre, hogy minden párhuzamos részt külön vákuumedényben létesíténők és egy elektromágnessel befolyásolnék—mint azt a 7. ábra mutatja—. Itt a fényív két párhuzamos (Ll) és (L2) részre van fölbontva, melyek külön (Gl) és (G2) Vákuumedényekben létesülnek. Ezen edéfifftket az (Ml) és (M2) mágnesek (Pl, P2, í*§) és (P4) sarkai körülfogják, melyeknek (Wl) és (W2) gerjesztőtekercselései szintén párhuzamosan vannak kapcsolva. Ezen elrendezésnél azonban könnyen ama hátrány mutatkozhat, hogy a gerjesztések ki- és bekapcsolásánál a fényívek keletkezése vagy megszűnése nem egyidejű, mivel a mezőintenzitás (erővonalak sűrűsége) növekvése és csökkenése a gerjeaztőtekercselés időállandójának funkciója. Hogy a párhuzamos fényívrészek eme változásai pontosan menjenek végbe, arra kell ügyelnünk, hogy á mágnesek párhuzamos kapcsolásánál a tekercselések állandói egyenlő értékűek legyenek. Ezen nehézséget azonban azáltal kerülhetjük el, hogy itt is a párhuzamos (Ll) és (L2) fényívek számára egy közös (M) mágnest — a 8. ábra szerint — alkalmazunk, melyek (Pl, P2, P3) és (P4) sarkai a közös (W) tekercseléstől gerjesztetnek. Egy másik célszerű elrendezés a 9. ábrában van föltüntetve, melynél az (Ll) és (L2) fényívrészek ugyan szintén párhuzamosan vannak vezetve, a hozzátartozó (Ml) és (M2) mágnesek, illetve azok (Wl) éö (W2) gerjesztőtekercselései azon sorban vannak kapcsolva. Azon elrendezéseknél, melyeknél a mágnes teljesen a vákuumedény beljesében vaD, célszerű az egyik elektródott egyidejűleg a fényívkör és a gerjesztőkör számára föl-,használni. Éz esetben csak a mágnesgerjesztés részére szükséges külön bevezetés. A fényív elektródjainak egyike vagy mindkettő higanyelektród lehet. Utóbbi esetben az áram mindkét irányban keresztülfolyhat, ha az elektromágnes le van gerjesztve. SZABADALMI IGÉNYEK. 1. Elrendezés nagy áramintenzitású fényévek mágneses befolyásolására vákuumedényben, azáltal jellemezve, hogy féfiyívet külön azon a helyen, arüelynél a mágneses mező reá hasBon, kiterjedésében merőlegesen tengelyére korlátozzuk és úgy vezetjük, hogy a fényív ezen