Hidrológiai Közlöny 1957 (37. évfolyam)
2. szám - Dr. El Adawy Nassef–Dr. Y. K. Gayed: Fenékkiürítőkön keresztül történő szabad felszínű forgó áramlás
l lf .lt Hidrológiai Közlöny 37. évf. 1957. 2. sz. El Adawy—Gay ed: Áramlás fenékkiürítőkön keresztül 4. táblázat pld Z cm Z ~d Q cc/sec r cm 2/sec m 17. képi. Cdz 18. képi. Cd z mért Co cm 31. képi. ícem 31. képi. Cdz 33. képi. 3,95 5,32 3,98 2,13 1,59 358 289 24,42 22,40 14,75 13,90 0,740 0,722 0,705 0,661 0,485 0,508 0,250 0,355 0,724 0,706 2,49 5,04 4,04 2,02 1,62 319 273 29,0 28,0 12,15 11,30 0,686 0,661 0,650 0,605 0,542 0,569 0,275 0,360 0,673 0,633 0 1 ? 3 4 5 9. ábra. A perdület értéke Borda-féle áramvonalas nyelőknél Fig. 9. Spin values for streamlined Borda's mouthpieces s,u 2,5 2,0 1fi 1,0 0,5 0,0 n 1 •> .» ú a n 7 n 10. ábra. A Q/LY érték dimenzó nélküli ábrázolása Y/d függvényében áramvonalas nyelőknél Fig. 10. Dimensionless plot for Q/IY vs. Y/d for streamlined mouthpieces - J ELM AGYA RA ZAT• P = 6,22 cm o P = 9,88 cm 11. ábra. A cirkuláció dimenzió nélküli ábrázolása áramvonalas nyelőknél Fig. 11. Dimensionless plotting of circulation for streamlinid mouthpieces tényezőnél kisebb volt. Ez valószínűleg inkább a P és kevésbé valószínűen a Q értékének mérése alkalmával elkövetett hibák következménye. A perdületnek a fenti kísérletek során mért -— a jt mindkét értékére vonatkozó — értékeit a 0. ábrán tüntettük fel. 4. A perdület nagyságát befolyásoló tényezők A különböző hosszúságú rotafloatok használata a tangenciális sebesség mérését a felszín közelében több sugár esetében lehetővé teszi. A nyelő elhelyezése olyan volt, hogy ezeket a sebességeket még igen alacsony nyomómagasságok mellett is meg lehetett mérni. A P értékét a nyomómagasság függvényében ábrázoló görbék (9. ábra) az origon keresztül haladnak. Kezdetben az emelkedés lineáris és igen meredek. Később a változás fokozatos lesz. A P érték a maximumát a Hjd = 3 abszcissza környezetében éri el, majd azután ismét lassan esik. Azt a körülményt, hogy P az áramlás kezdeti mélységétől, 8<zäz a legkülső R sugárhoz tartozó Y mélységtől függ, dimenzió nélküli módon úgy vesszük figyelembe, hogy a Q/TY értéket az Y/d függvényében, a KZ 1<' 2 értéket pedig az Y\r 0 függvényében ábrázoljuk (10. és 11. ábrák). Tételezzük fel, hogy a sebesség radiális és tangenciális összetevőinek eloszlása a külső sugárnál a vízmélységtől független. Tételezzük továbbá fel, hogy ennél a sugárnál az [jujv érték egyenlővé tehető tg a-val; a-val jelöljük azt a szöget, amelyet az áramvonal a forgórendszerbe történő belépésnél a kerülettel bezár. (A 2. fénykép a—c ábráin látható cérnaszálak ezt a belépési szöget mutatják. A képek víz alatti nyílások kifolyó csövei fölött kialakult áramlásokról készültek.) Ha akkor Q = 2 nRYu == 2jrÄ7Vtga R Q YY = 2 n tg a (36) (37) Az eredmény a Q/TY-nak a tg a-val való közvetlen összefüggését bizonyítja. A fentiek következtében, ha egyszer tg a-t konstansnak vesszük, akkor Q/TY is konstansnak tekinthető, tehát Q c d z TI rl í 2 gZ rY rY konst. K x
