Az Eszterházy Károly Tanárképző Főiskola Tudományos Közleményei. 1989. 19/7. (Acta Academiae Paedagogicae Agriensis : Nova series ; Tom. 19)

Franczia Tamás: A kvantunmechanika impulzus eltolási szimmetriával történő bevezetésről. II

- 4 ill. D i rac- ti pusu ortonormá J tság J F

P 1 tété 1 eket. kielégítő á Jlapot!iiggvények f rjpn 1 mnl,, az pzpii á I 5 a pof. függ vpii yek lieJ y szerinti és Itlcí

I>o 1 i vá.ltozánáf. I P! t ó időtől függő Schrödinger—egyenletet, melyet másképpeti állapotegyenletnek is hívunk. .felett dolgozatban folytatjuk a kvantummechanika 1 impulzus eltolási szimmetriával történő bevezetéséhez szükséges definíciók, axiómák, tételek megadását. A nem bizonyított tételeknél továbbra is 11 l-re hivatkozunk a bizonyítást illetően. A 11. részben a 7. tétel, a Vili. axióma és együttes következményük alapján beláttuk, hogy Oy = Oy esetéti O mérési, eredményként való felléptének valószínűsége 1 , a 13. tételben pedig az adódott, hogy Oy - Oy szükséges és elégséges feltétele annak, hogy az O operátorral reprezentált fizikai mennyiség szórása nulla legyen, l^y nyilvánvaló, hogy Oy ** Oy esetén akármilyen O^R -re a fizikai mennyiség méréséhez zérustól különböző szórás fog tartozni, azaz a retidszer állapotfüggvénye, y ebben az esetben nem határozza meg egyértelműen az O operátorral reprezentált fizikai mennyiség mérésének eredményét. Mivel az állapotfüggvény a kvantummechanika szerint. a rendszerről minden Információt magában foglal, előző kijelentésünk ugy is fogalmazható, hogy Oy & Oy esetén a rendszer állapota nem határozza meg egyértelműen az illető fizikai mennyiség mérésének eredményét. Ugyanakkor az eddigiek alapján Oy - Oy esetén a rendszer állapota egyértelműen meghatározza az O operátorral reprezentált fizikai mennyiség mérésétiek eredményét. 12. definici

ó: Az O operátorral reprezentált fizikát mennyiség akkor, és csak akkor létezik a rendszer valamely y állapotában, ha y egyértelműen meghatározza e mennyiség