Az Egri Ho Si Minh Tanárképző Főiskola Tud. Közleményei. 1972. (Acta Academiae Paedagogicae Agriensis : Nova series ; Tom. 10)

Az egyenletet rendezve: dt j (fi H

2 + fi E

2) dv - J Ej dv + (j) (E x H) dF F Ez az elektrodinamika energiatétele (Poynting-tótele). Ahol (ExH)dF = S a Poynting vektor, az energia áramlásának sűrűsége. Általánosan: wdv = Jwj dv + (£ SdF [3J . V V Ohm törvényének differenciális alakja szerint j = o E. Ha bevezetjük az idegen térerőt is (elektromotoros erő vektora), ami a térrel egyező vagy ellentétes irányú lehet: j=<r(E + Ei) az áramsűrűséggel szorozva és rendezve: i

2 -— = Ej + Eij ebből a j

2 Ej = - Ej ezt az egyenletbe írva: a v Általánosan tehát: J(^H

2 + eE

2)dv=|J^ dv-J^Eijdv + ^(ExH)dF A c dt j wdv =J

>Wjdv — J^Wjjdv + (j) S

ndF [5] Vagyis az elektromágneses tér energiaváltozása egyenlő az idő és térfogategységre vonatkoztatott Joule-hővel, az idegen térerő legyőzésére fordított energiával és a V térfogatot határoló F felületen történő elektromágneses kisugárzással [6], A megmaradási tételeket vizsgálva azt tapasztaljuk, hogy az elektromágneses tér rendelkezik mindazokkal az elválaszthatatlan tulaj donsá427