Vízügyi Közlemények, 2004 (86. évfolyam)

3-4. füzet - Rövidebb tanulmányok, közlemények, beszámolók

598 Szilágyi József A Q = vA (3) összefüggés segítségével, ahol Q [L

3T

_

1] a szelvény középvízhozama; az (1) egyenlet a következő alakban írható „ „ . dh v ôv 1 óv Q = CA R(S

0-- —). (4) \ ox g ox g öt A konvektív és lokális gyorsulást tartalmazó tagok (a (4) jobb oldalának utolsó két tagja) elhanyagolásával, ill. a К-Л-.J^.k (5) P B + 2h közelítés alkalmazásával, ahol В [L] a meder vagy víztükör szélesség, (4) a következőképp írható Q = BCh^h(S

0 • A (6) egyenletet a permanens vízhozamra (Q

0) alkalmazva a Qo = BChyfhS^ (V) egyenletet kapjuk. A (6) egyenletet ez utóbbival osztva adódik. Felhasználva a kinematikus hullám egyenletét (amelynek jelen alakja feltételezi, hogy В konstans x mentén) — + c

k — = 0 (9) dt dx ahol a Kleitz-Seddon-összefüggés szerint c

k=^ (10) * ÔA