Vízügyi Közlemények, 1953 (35. évfolyam)
2. szám - VI. Márkus Gyula: Sík födém- és fenéklemezű köralakú tárolómedencék számítása a nyomatékosztás módszerével
318 Márkus Gyula írjuk fel a dy magasságú és ad(p ívhosszúságú elemrész egyensúlyi feltételeit. Az erők z-irányú vetületéből N 9 dcp dy - dQ y a dip - y ay dip dy = 0. (31) A nyomatékok egyensúlyát kifejező egyenlet : (Q y dy — dMy) a dip — 0. (32) Ebből következik, hogy dQy _ d 2M v dy dy 2 Ezt (31)-be helyettesítve és a dcp (/y-nal osztva, rendezés után : (33) d 2M y N v dy* V»' ( 3 4> A hengeralak következtében a (8) kifejezésben R y = a — konstans, * = 90° tehát ctg x = 0. Ezek behelyettesítésével w = - - • (35) A Hoo/ce-törvény értelmében (36) Mivel számításainkban elhanyagoljuk a tartály önsúlyát, N y ^ 0. Tehát e « - Eh ' Ebből (35) behelyettesítése után . N, ( = Ehe^= - Eh~ . (37) A sugárnak ш-vel való megnövekedése következtében a hengerfal — görbülete -—•-re csökkent. A görbületváltozás hatására előálló M ç nyomaték másod1 a + w rendüen kicsiny, tehát a továbbiakban elhanyagoljuk. Az y irányú görbületváltozás d 2w xx = *y =W = W"- < 3 8> Ennek következtében a (24) alatti egyenletekből . d 2w dy d 2w dy M 9 = -цК J-J = -nKW. (39)
