Péczely György: Éghajlattan (Nemzeti Tankönyvkiadó, Budapest, 1998)
2. Általános meteorológiai alapismeretek - 2.4 A légkör mozgásjelenségei
ideális gáz esetén R + cv = cp, tehát osszunk 7"-vel, kapjuk amiből c.dT— RT — = 0, P dT dp c’-r=RÍ’ — T ~ c. p ‘ (2.4.2-7) Az elemi változásokat T0 és T, valamint p0 és p között összegezendő, a (2.4.2-7) egyenletet a megadott határok között integráljuk: aminek egyszerű megoldása R Sdp c. J p P Po r ln T— In T0 = — (In p —In p0). cp Figyelembe véve, hogy száraz levegőre R/cp—0,286, az alábbi összefüggést kapjuk, amely tehát az első feladat megoldását jelenti: T = (2.4.2-8) A (2.4.2.-8) összefüggés a Poisson-egyenlet, amely a hőmérséklet és a nyomás kapcsolatát rögzíti száraz légkörben lezajló adiabatikus hőmérséklet-változások esetén. Az adiabatikus változásoknál mindaddig száraz légkört tekinthetünk, amíg a levegő vízgőzzel telítetlen, tehát amíg a kondenzáció nem indult meg. Lássuk ezután a második feladat megoldását, amely közvetlenül a magasságváltozás és a hőmérséklet-változás kapcsolatára ad választ. Induljunk ki a már ismert (2.4.2-6) összefüggésből: c.dT—RT — = 0. P A nyomásskáláról áttérve a magasságskálára, a sztatika alapegyenletét használjuk fel, amely szerint dp =~gQdz, továbbá az általános gázegyenletet, amely kimondja p = qRT. 42
