182718. lajstromszámú szabadalom • Mikrohullámú szövetszerkezet-vizsgáló készülék
182.718 aêgével az eltérést kiegyenlítjük. A kiegyenlítéshez szükséges diodaf eszültségváltozás a vizsgált anyag £-jával arányos. A vizsgált anyag i-ját egyenfeszültségváltozás formájában nyerjük. A berezgetett 1 vizsgálótü végéhez helyezett anyag tg i'~ ja a rezgési amplitúdót csökkenti. Az amplitudócsökkenés mértékéből a veszteségi tényező a nagyfrekvenciás jelfeszültség egyenirányitása után ugyancsak egyenfeszültség formájában nyerhető. —----- Az 5 tunnel dióda működési elvéből következik, hogy a rezgőkör berezgetése a rezgőkör veszteségi ellenállásának az 3 tunnel dióda által előállított negativ ellenállással való kompenzálásával történik. A rezgőkör vesztes égi ellenállásának maximális rezgési amplitúdó esetén meg kell egyeznie az 3 tunnel diódával előállított negativ ellenállás abszolút értékével, mely az 3 tunnel dióda egyenáramú munkaponti adataiból egyértelműen megállapítható. A gyakorlatban a veszteségi ellenállás helyett az anyag vezetőképességét szokás megadni, ami a fenti mennyiségnek a reciproka. A fentiek értelmében a vizsgálandó anyag vezetőképességét is egyenfeszültség formájában kapjuk. Az 3 tunnel dióda alkalmazásával, valamennyi nagyfrekvenciás villamos jellemzőt egyenfeszültség, vagy egyenfeszültségváltozás formájában nyerjük, ezáltal feleslegessé válik a nagyfrekvenciás feszültség kicsatolása a rezgő rendszerből, és az ezzel járó árnyékolást problémák kiküszöbölhetők. A berezgetett 1 vizsgálótii mentén az 1. ábra szerinti állóhullámok alakulnak ki. A hullámokat az 3 tunnel diódás oszcillátor gerjeszti az 1 vizsgálótü B pontjában, melynek rezgőkörét'áz 1 vizsgálótü AB szakasza, mint negyedhullámú rezonátor képezi. Az A pontban, a 21 csatlakozón keresztül történik az oszcillátor áramellátása. Ebben a pontban xeszültségcsomópont alakul ki, melyet az áramellátó 21 csatlakozó hidegitő 15 kondenzátora kényszerit a vezetékre. Az 1 vizsgálótü hegyénél - mely a gerjesztési ponttól számított ?./á hosszúságú rész párosszámu többszörösére lehet - feszültségmaximum alakul ki, miáltal az 1 vizsgálótü végéhez helyezett anyag nagyfrekvenciás villamos erőtér hatásának tehető ki. A vizsgálandó anyag dielektromos állandója a hullámvezető végének kapacitását növeli. A kepacitiv terhelés a hullámvezető elektromos hosszának növekedését okozza. A megnövekedett hosszúságú hullámvezető rezonáns hossza eltér a gerjesztő frekvencia hullámhosszától, és a rezgési amplitúdó csökkenését okozza. Az eredeti rezgési állapot visszaállítható, ha a gerjesztő negyedhullámu rezonátor végét is megfelelő kapacitiv. terheléssel látjuk el. Ennek megfelelően a 9 varicap dióda a 7 kondenzátoron kefááz tül "terheli ä'mér ővezet ék'gerjesztett végét. A vizsgálandó anyag £-ja által okozott vezetékhosszabbodást a 9 varicap dióda kapacitasváltozésával lehet kompenzálni a 7^kondenzátoron keresztül az 1 vizsgálótü negyedhullamu rezgőkörének megfelelő kapacitiv terhelésével, miáltal az eredeti rezgési állapot visszaállítható. A vizsgálandó anyag kapacitiv terhelésének kompenzálásához igénybe vett 9 varicap dióda szabályozófeszültségváltozása szolgáltatja e. vizsgálandó anyag:-;-jának számértékét. 5
