179281. lajstromszámú szabadalom • Nagynyomású kisülési lámpa
3 179281 4 rendileg 1 mm körül van — nagyon hatásos ultraibolya sugárzás-elnyelő képességgel rendelkezik, és ezért a hőmérséklet jobban megnövekszik, miközben továbbra is átlátszó. Dy módon nincs akadálya annak, hogy a kisülési cső nagy részeit, például a •vízszintes helyzetben működő lámpa teljes alsó részét, kvarcüvegből állítsuk elő. A korábban hideg helyek hőmérsékletének nagymértékű megemelése lehetővé teszi, hogy a kisülési csövek térfogatát megnöveljük. Ennek eredményeképpen a legmelegebb helyek nincsenek túlhevítve, miközben a leghidegebb részek is elegendően melegek maradnak az ultraibolya sugárzást elnyelő kvarcüvegrészeken. A térfogat megnövelése lehetővé teszi a lámpa élettartama alatt a fényhatásfokának a megtartását, mivel az elektródákról elgőzölgő fém vékonyabb film formájába a lámpa nagyobb felületén oszlik szét. Ezen túlmenően a kisülési cső legmelegebb részei nem melegszenek fel túl magas hőmérsékletre (a megnövelt lámpa-méretek következtében), ily módon a gáztöltésben levő vegyi gyököknek vagy ionoknak a kvarcüvegre gyakorolt hatása jóval kisebb. Megjegyezzük, hogy ismeretes például a 3 848 152 számú amerikai szabadalmi leírásból, hogy nagynyomású kisülési lámpákat olyan kisülési edénnyel láttak el, amely teljes egészében ultraibolya sugárzást elnyelő kvarcüvegből volt. Ennek az volt a célja, hogy visszatartsák az emberi szem számára káros hatású ultraibolya sugárzást. Mivel a találmány szerinti lámpában a kisülési cső csak részben áll ultraibolya sugárzást elnyelő üvegből, ezt a célt ezzel nem is tűztük ki és nem is értük el. Sok esetben nagynyomású kisülési lámpák már tartalmaznak olyan eszközöket, amelyek megakadályozzák az ultraibolya sugárzást: például egy külső bura segítségével, vagy más esetekben a lámpák zárt világítótestekben működnek, amelyek megakadályozzák az ultraibolya sugárzást. Másrészről a találmány elé kitűzött célt — nevezetesen, hogy a kisülési cső hőmérsékletét helyileg megnöveljük - nem érhető el azáltal, hogy a teljes kisülési edényt ultraibolya sugárzást elnyelő kvarcüvegből készítjük. A kisülési csőnek azok a részei, amelyek normális kvarcüveg esetén melegebbek, ultraibolya sugárzást elnyelő kvarcüveg alkalmazása esetén még melegebbek lennének, és ez a hőmérséklet nagyon megközelítené az üveg lágyulási pontját. Dy módon a kisülési cső méreteit nagyobbra kellene választani, ami azt eredményezi azonban, hogy a hidegebb részek hőmérséklete tovább csökken. A kisülési cső hőmérsékletének egyenletesebbé tételére ily módon nincs lehetőség. Nagynyomású kisülési lámpákban, a lámpa fizikai konstrukciója és annak tervezett működési helyzete meghatározza a kisülési csőnek azokat a részeit, amelyeken bevonatok vagy burkolatok előnyösen alkalmazhatók, vagy a találmány szerinti lámpáknál azokat a részeket, amelyeket ultraibolya sugárzást elnyelő kvarcüvegből kell készíteni. A találmány alkalmazható nagynyomású higanygőz lámpákban, különösen olyan lámpákban, amelyeknek halogén-adalékaik vannak. Ez a találmány szerinti intézkedés nagyobb 1 m/W értéket eredményez. A találmány első lehetséges kiviteli alakja szerint a kisülési cső egyik vége az ugyanezen végen lévő elektróda csúcsáig terjedő részen van ultraibolya sugárzást elnyelő kvarcüvegből kialakítva. Ez a lámpa függőleges helyzetű üzemelésre készül oly módon, hogy az ultraibolya sugárzást elnyelő kvarcüveg a legalsó helyzetben van. A lámpa egy módosított kiviteli alakja szerint, amely függőleges helyzetű működésre van tervezve, és amelynél a kisülési cső mindkét végén egy-egy elektróda van elhelyezve, az ultraibolya sugárzást elnyelő kvarcüveg az említett egyik végtől továbbnyúlik az elektródák közötti tér egy részében. Ha a kisülési cső mindkét végén ultraibolya sugárzást elnyelő kvarcüvegből van, a lámpa tetszőlegesen elhelyezhető egy külső burában. A vízszintes helyzetű működésre tervezett lámpákban a kisülési cső csak egy részén van ultraibolya sugárzást elnyelő kvarcüvegből, például kerületének felében vagy harmadában, a teljes hossz mentén. Ennek egy módosított kiviteli alakja szerint a kisülési cső fennmaradó falrészei, amelyek az elektródákat körülveszik, szintén ultraibolya sugárzást elnyelő kvarcüvegből vannak. Nagynyomású lámpák kisülési csöveinek gyártásához a kiindulási anyag általában üvegcső. Nagynyomású higanygőz kisülési lámpákban, amelyek fémhalogén adalékokat tartalmaznak, a kisülési csövek végein átmérőjük kisebb mint a középső részeken. Az ilyen kisülési csöveket úgy állítják elő, hogy egy nagyobb átmérőjű kvarcüveg cső mindkét végére ráforrasztanak egy kisebb átmérőjű csövet. A találmány szerinti lámpák előállításához ebben az esetben egy db negyed üvegcsőhöz, annak egyik vagy mindkét végére egy ultraibolya sugárzást elnyelő kvarcüveg csövet forrasztunk. A találmány szerinti más kisülési csöveket, amelyekben a fal-kerületnek egy részén, de a kisülési cső teljes hossza mentén ultraibolya sugárzást elnyelő kvarcüvegből van, megfelelő cső alakú üvegből lehet előállítani. A találmány több kiviteli alakját az alábbiakban a mellékelt rajzok alapján ismertetjük részletesen, ahol az 1—7. ábrák a találmány szerinti különböző kisülési csöveknek oldalnézetét mutatják, és a 8. ábra egy olyan kisülési lámpát mutat oldalnézetben, amely egy külső burába van beépítve. A 2—7. ábrákon az azonos hivatkozási számok a megfelelő alkatrészekhez tartoznak, és azok a részek, amelyek ultraibolya sugárzást elnyelő üvegből vannak, vonalkázással vannak jelölve. Az 1. ábrán bemutatott nagynyomású higanygőz kisülési lámpa 1 kisülési csövének felső része ultraibolya sugárzást áteresztő kvarcüvegből van, míg a 2 része ultraibolya sugárzást elnyelő kvarcüvegből van. A kisülési csőnek 3 és 4 végein 5 és 6 árambevezetők körüli részen lapított lezárás van. A 7 és 8 elektródák az 1 kisülési cső belsejében vannak elhelyezve. Ez a lámpa vízszintes helyzetű működésre van tervezve. A 2. ábrán egy nagynyomású higanygőz kisülési lámpa látható, amelynek fémhalogén-adaléka van, és különösen alkalmas függőleges helyzetű működéshez cáy módon, hogy a 3 vége van legalul. A 3 és 4 s 10 15 20 25 30 35 40 45 50 55 60 65 2
