157163. lajstromszámú szabadalom • Kapcsolási elrendezés induktivitáson keresztül folyó áram periídikus megszakítására szolgáló kapcsoló eszközökkel, különösen televízió eltérítő áramkörökhöz
157163 9 így azzal az állapottal széniben, amelynél a csúcs a középen van, nem érnénk el semmilyen javulást. A találmány második felismerése szerint a őfia arány segítségével az alapharmonikus A amplitúdójának a felharmonikus B amplitúdójához képest olyan érték adható, hogy a fentemlített lapos hullám alak valóiban megvalósítható. Ezt az alábbiakban magyarázzuk meg. A (2) egyenlőségből kitűnik, hogy (lett — <p) és (yt — ^),= 90° esetében, vagyis 1/2 Ts-nél, a ts visszafutási idő közepén a Vc3 feszültségnek minimuma van, amely a VC3 = A —B (6) összefüggéssel adható meg. Szélső értékek akkor lépnék fel, ha a Vcs feszültség idő szerinti első differenciálhányadosa nulla, vagyis ha dV, C3 dt "= Acecos (cet — <p) — By cos (yt — y>) = 0 (7) Ebből következik: cos {cet—<p) cos (yt—V) By Act Mint ahogy az 5. ábrán látható, a xs időintervallumban három szélső érték van, Vagy több, ha K = 4, 6. .. Ezek a szélső értékek összeesnek, tehát csak egy csúcsot képeznek, h-a az időszerinti második differenciálhányados nulla, tehát d2 V C3 (8) dt2 = 0 "=—Ace2 sin (cet — 9?) +By 2 sin (t — y) Ez csak ugyanazon a helyen állhat fenn, ahol a minimum is van, vagyis cít — f = 90° és yt — w = 90°-mál. Ezeket az értékeket a (8) egyenlőségbe helyettesítve Ace2 = By2. Ez utóbbi egyenlet, valamint a (3) és (4) egyenlet segítségével, ezekbe a sin VRÍV és sin y> AÍ <p közelítéseket (kis szögek), valamint a V a = ~ közelítést beírva a <P y 10 behelyettesítve 5,14 adódik. a az összefüggés adódik. + y Gt 10 A 6a. ábrában erre az esetre a Vcs szekundér feszültséget a 23 görbe adjia meg. Az ábrában emellett feltüntettük az első harmonikusra való hangoláshoz tartozó at görbét is, ahol ce értékét a z = 0,20 és a 625 képsoros C.CI.R.-rendszerhez tartozó a = 2,69-105 Hz + 1 (9) A (9) egyenlőségbe a = 4,56 értéket értéknek választottuk meg (flce = sorvisszaf utási frekvencia és természetesen fennáll az oe = 15 =2rcflcc). A 6a. ábrából kitűnik a nagyfeszültségű belsőellenállás csökkentése révén elért nyereség is. Ugyanis üresjárásban az előállított Yho üres-20 járási feszültség éppen A-val egyenlő, amennyiben tisztán első harmonikusra való hangolást alkalmazunk. Ha a terhelés növekszik, vagyis növekszik a 11 képcsövön keresztül folyó is sugáráram, vagy »csökken az R ellenállás (3. 25 ábna), a D diódának a Xi idő alatt áramot kell vezetnie és a feszültség Vh0 >-A értékről Vh - (A — B)' értékre csökken. Amennyiben ötödik harmonikusra való hangolást alkalmazunk, látható, hogy a Vho üres-30 járási feszültség {A — B) nagyságú és hogy a nagyfeszültség csak (A — B)' értéknek megfelelő Vft értékre csökken. Annak érdekében, hogy ezt közelebbről megvilágítsuk, a 8. ábrán a terhelt Vh nagyfeszült-38 Vh_ ség ás a V/,0 üresjárási feszültség kimért Vfto viszonyát ábrázoltuk az is sugáráram függvéß 40 nyében a tényezővel paraméterezve, ahol ß a 3. ábna szerinti hálózat soros rezonancia frekvenciája nyitott S kapcsoló esetében. Az alábbiakban a ß/u tényező jelentőségét közelebbről is megvilágítjuk. Itt csak azt jegyez-45 zük meg, hogy növekvő ßßß tényező -esetén a görbék laposabb, tehát a kívánt lefutásúak lesznek. A 8. ábrában a Th-val jelölt vastag folytonos 50 vonallal húzott görbe a nagyfeszültség elméleti görbéje tiszta első harmonikusra való hangolás esetén. A szaggatott, Pr jelzésű görbe a gyakorlati esethez tartozó lefutást mutatja. 55 Az ötödik harmonikusra való hangoláshoz tartozó görbék vékony vonallal vannak kiihúzva. Látható, hogy különsen ßfla, = 4,24 esetében jelentékeny javulás érhető el az első harmonikusra való hangolás .gyakorlati (Pr) görbéjével 6° szemben. Amennyiben d/a értékét tovább növeljük, tovább csökken a nagyfeszültségű-Ri. Ez a 9., 10. és 11. ábra görbéiből látható és a fentiekben már említett felismerés alapján megérthető, 65 hogy így a Vc3 feszültség csúcsát laposítjuk. 5
