140800. lajstromszámú szabadalom • Pickupcső
140800 5 ábra szemléltet. Ezt a mozgást az 5. ábra mutatja, mely a B kimenő kévét képzelt hosszmetszetben mutatja. Az ábra nagyságának csökkentésére a csövet eltörve szem: léltetjük. Az elektronoknak a 41, 42 elektródák elektrosztatikus mezejével előidézett csavarvonalalaku mozgása az elektronok' energiájának egy részét a spirális mozgás* ba viszi át, úgyhogy a hosszirányú mozgás: ban foglalt energia-ezzel az értékkei csökken«, A T felfogó ernyőnek ezért gyenge pozitiy elöfeszültséget adhatunk, melynél csak kevés elektron telepszik le a sötét részeken» A 3. ábrán látható, de az 5. ábrán nem látható' 44, 45 kiemelő anódok polaritása olyan, hogy azok a B kévét lehajlítják, rniértis az elektronok a 3 vonal helyett a 3'> vonal körűi hal idnak (5, ábra). Amikor a kéve fehér területet ér, amelynek pozitivabb potenciálja van, több elektron telepszik le és ezek egy része elszabadulva szétszóródik. A szórt'elektronok a 5' vonal körül minden irányban távoznak. A 41, 42 elektródákkal létesitett mező polaritása olyan,'hogy a B kéve elektronjai a rajz síkjára - a 3 tengelynél - merőleges sik alatt mozognak* Az 1 gyűjtőpontoknál természetesen valamennyi spirális áthalad e sikon. A szórt elektronok valamennyien a 3' fokális vonal körül haladnak (6. ábra, 47). Az elektronágyu irányában Vissz fiele gyo rsuló visszavert és szétszórt elektronok pályái a 3. ábrán' mások, mint az 1. ábrán, mert a 41, 42 anódok a kévében, az egyik irányban, htrántirányu energia-összetevőt létesitenek, még pedig az 5. ábrán lefelé. Amikor a visszatérő sugárkéve a 44, 45 kiemelő anódok mezején áthalad, az újabb 3" vonalra terelődik le. Araikor a visszatérő kéve déri a 32a szétválasztó tárcsát, a B" szórt elektronok e tárcsa nyilasán áthaladnak, a visszavert B' elektronok pedig a, 32a tárcsán a 32 szél alatt, telepednek le (7. ábra). A szórt elektronok ezután a 46 első dinódon telepednek le, mely a 19 anód végét alkotja, azonban eiső dinódként külön anódot is alkalmazhatnánk. A szórt elektronok pályája minden olyan ponton, amely a gyújtópontoktól különbözik, gyakorlatilag nem ütközik a visszavert elekt rmokba, amint az az 5. ábrából világos, melyen B' a visszavert elektronok sugárkévéje, B"- pedig a szórt elektronoké. A visszatérő kévéket tehát a gyújtópontoktól különböző helyeken szétválaszthatjuk. A 3. ábrán ezt a műveletet a - nem szükségképpen — köralaku 32a tárcsa végzi, mely a visszavert elektronokat felfogja, a szórt elektronokat azonban a 32 szél fölött átereszti. A 32a gyüjtöanódot ezért hullámtetőpoutba helyezzük. Minden visszaveri elektron a 32 szétválasztó szél alatt a 32a tárcsának ütközik és eltávozik. A szórt elektronok a nyilason áthaladva a 46-első dmódra telepszenek, mely lényegileg egy csomópontban fekszik és amelyből a szórt elektronok szekunder elektronokat bombáznak ki. Ezek az M sok;zorozőban egymást követő dinódokból további szekunder elektronokat bombázwak ki, ami a kimenöáramot erősen megnöveli. A 44, 45 kiemelő anódok (3, és 4. ábra) ' a kimenő és visszatérő sugárkéve ket a 3. ábra síkjában egyará* lefelé terelik, ami könnyén érthető, minthogy azok mágneses térben foglalnak helyet. A kimenő kéve elterelése folytán a íelfogóernyön lévő hálózat (raszter) is elmozdul, ez az elmozdulás azonban a viaszatérő kéve elterelésének csak a fele, ami rendszerint nem okoz bajt. Mindamellett a hálózat elmozdulását; a felfogó ernyőn kívánt esetben kiegyenlíthetjük, mely célra a keretpáüztázást végző 38 íürészfog-hullárau generátort kell csak beszabályozni. A találmány előnye a szabványos kép-orthiconnal szemben a 8. ábrából tűnik ki. A teljes visszatérő sugürkévét (visszavert elektronok plusz szórt elektronok),; melyek a korábbi tipusu orthiconokban a sokszorozóba lépnek, fekete területekre nézve az 54 vonal fehérekre nézve pedig az 55 vonal adja meg. A í'Jálmány esetébe« a sokszorozóba lépő kéve a fekete területekre. néz\e gyakorlatilag zérus (5u vonal), a fehérekre nézve-' pedig az 57 vonal szerinti, A találmány esetében tehát a zörej a fekete területeken minimális, még pedig gyakorlatilag semmi, mert a sötétzörej a kéve árama szerint változik. A Insznositott szórt elektronok a képterületek megvilágitásával aranyosak ós így a jel: zörej viszony megközelítheti az (1) egyenlettel megadott értéket. E kívánt eredmény elérésekor a jelt a teljes keretidő alatt tároljuk, minthogy az a folyamat ugyan íz, mint a korábbi tipusu orthieonoknál. Fontos, hogy a visszavert elektronok visszatérő kévéje a szétválasztó tárcsát, pl. a 32a
