139883. lajstromszámú szabadalom • Hangolható villamos szűrő
139883. 3 citása. Ez a nagyság a következő egyenletből adódik: CV TV / 2 “oTK (1) amelyben w a (16) hullámvezető körfrek- 5 venciája rezonancia esetében és (K) a hullámvezető hullámellenállása. A hullámvezetőnek az (R) élten állással párhuzamosan kapcsolt rezonanciás induktivitását ¡az (LJ tekercs ábrázolja, arnely- 10 nek induktivitása a (Cn), (L,) kör rezonanciáiénak előidézéséhez szükséges nagyságú. E rezonanciás kör sávszélessége, azaz a (16) hullámvezető átbocsátási körzete, az (R) csillapítóellenállástól függ, amelynek 15 nagysága az itt feltételezett körülmények között a következő egyenletből adódik: R = cT------2c2r 2 „ja (2) a a cos amelyben (a) a hullámvezető nyitott (22) vége éö (x) pontja közötti távolság centi- 20 métereikben, (c) pedig a másodpercenkénti fénysebesség centiméterekben. Valamely rezonanciás kör rezonanciájának élességét, azaz sávszélességét a körben tárolt ég a körben. elfogyasztott energia 25 aránya szabja meg, a sávszélesség tehát arányosa kör harántellenáiUásával és fordított arányban áll a kör hosszell ená 1 lásáva 1. A tárolt és az elfogyasztott energia közötti (Q) arányt a következő egyenlet adja meg: Q = &> CtR (3) Q A" í0 A (3) és (4) egyenletekből nyilvánvaló, hogy a sávszélesség értéke: A« = C^R (5) Ha !3z (5) egyenletbe behelyettesítjük a (2) egyenlettel adott (R) értéket, akkor a kö- 45 vetkező egyenletet kapjuk: Cs a a a Aw = r Ra W -cos ----L'X C Az (1) egyenlettel adott (Q) értéknek a (6) egyenletbe való behelyettesítése a következő egyenletet eredményezi: Aoi = — C\ RaKw3 -’cos- — (7) 50 TC C Ha ezt az egyenletet a körfrekvenciára nézve differenciáljuk és a differenciál értékét nullává tesszük, akkor megkapjuk a legnagyobb sávszélességet meghatározó következő egyenletet: 55 wa, toa — tg — c 0 c ó ' 2 amely szerint tehát: o) a c:0.99 (8) (9) Ebből következik, hogy a sávszélesség akkor a legnagyobb, ha a hullámvezető (x) 60 pontja és nyitott (22) vége közötti (a) távolság nagysága: 0.99 0.99X 2tT ■ 0.158 X(10) Rezonanciás ikör sávszélességét rendesen a rezonanciás frekvencia fölött és alatt levő ama két körfrekvenciánál adott sávszélességhez viszonyítva fejezzük ki, amely kör- 35 frekvenciáknál a kör érzékenysége három decibellel kisebb, mint a rezonanciás frekvenciánál. Ha ez a sávszélesség Atü. akkor tehát: (fi) ahol x a hullámvezető rezonanciás frekvenciájának megfelelő hullámhossz. A hullám- 65 vezetőt emellett célszerűen a hullámvezető frekvenciasávjának középfrekvenciájára hangoljuk, mert az e hangolásból adódó fa) érték esetében a hullámvezető sávszélessége a hullámvezető egész frekvenciakör’zetében 70 változatlan marad. Az (a) nagyságnak a legnagyobb sávszélességet meghatározó értéke a (10) egyenlet szerint a hullámvezető rezonanciás frekvenciájától függ, laz ennél a frekven- 75 cián ál adott legnagyobb sávszélesség tényleges értéke pedig a (7) egyenlet szerint a (Ca) csatolókapacitás, a (12) vezeték (R) hullámellenállása és a (16) hullámvezető (K) hullámellenáílása függvénye. A kívánt so legnagyobb sávszélességet tehát a legjobban a (26) csato’iószeirv helyének megválasztásával vagy a csatolószerv és a belső (19) vezető közötti távolság megfelelő méretezésével, vagy pedig mindkét említett té- 85 nyező kellő megválasztásával érhetjük el. A (17) hullámvezetőben természetesen ugyanígy választjuk meg az (a) távolságot és a legnagyobb sávszélességet a (17) hullámvezetőhöz csatlakozó (15 berendezés po ama köre ellenállásának ohmos összetevőjéhez viszonyítva, amelyhez a hullámvezető kapcsolódik. Az egymással csatolt (16) és (17) hullámvezetőknek iaz lb. ábra szerinti helyette- 95
