139833. lajstromszámú szabadalom • Nagyteljesítményű és széles sávszűrős sebességmodulációs cső
4 139833. ciájú teljesítmény észrevehetőleg nem kisebbedik, míg a változás, illetve az átalakítás termelése jelentékenyen emelkedik, az 47% és 58% közt van. A nyalábsávok maximális száma egyenlő p-vel, és bizonyos szempontból tekintetbe lehet venni azt, hogy a cső demi p-csövek, vagy 2 l'=2 l/p magasságú „cellácskák“ gyűjteményét eredményezi és ezek mindegyikére a nya([y. láb 2 2 1' szélességű lenne. A cső teljesítménye ekkor p-szerese egy cellácska teljesítményének, míg a teljes termelés egyenlő egyetlen cel'lácska termelésével. A 6. ábrán van vázlatosan feltüntetve egy ilyen cső, amelyre p=3. Az előzőkben felsoroltak és előadottak igazolása céljából adjuk meg a megelőző szakaszokban kifejtett elemi elmélet számbeli alkalmazását egy /\ = 20 cm hullámhosszon és Vo = 6,40G volt feszültség alatt működő csőre vonatkozólag. Hogy az elektronoknak a kollektorban közepes áthaladási szöge ^/2-el legyen egyenlő, szükséges, hogy ó=25 legyen, ahol <5 = 0,8 cm. Ez maga után vonja a fentiekben leírt vajaira a következő méreteket: b = 4 cm, 2a = 3,2 cm, 2c = 9,6 cm és 2 I - p x 11,5 c mmagasságot. A számítások folytatására tételezzük fel, hogy p = I, azaz egy elemi „cellácskára“. és szorozzuk alkalmasint az így kapott teljesítményt a cellácskák p számával. A túlfeszültség és a vájat őluint-ellenállása „üresen“ ekkor megfelelőkig S - 2.250 R 46,500 ohm. Vegyünk oly szélességű nyalábot, hogy y. = 1, legyen, 2f' = 7,3 cm, ahol a maximális termelés (rendement) M" ír. x). r ~ 2,2-et kapunk. A „modulált nyaláb“ impedanciája lesz: Rf = 2 I„ 0_ Trrf 6,4:00 Iü ohm. Másrészről vegyük tekintetbe, hogy a terhelt vájatnak impedanciája 10-szer gyengébb, mint az üresjárási impedancia, azaz a nyaláb által átadott energia %o-e újra visszatérül a hasznosítás áramköében. Ahonnét R ,.rh(.it =4,650 ohm. Jó alkalmazásnál kell, hogy ez az impedancia egyenlő legyen a modulált nyaláb impedanciájával, ami az lo 1,47 apm.re vezet, Ezeknél a feltételeknél az alkalmazott teljesítmény: V„ 10 = 9,4 kilowatt.. A maximális elméleti termelés 47% lévén, 4,4 kilowatt nagyfrekvenciájú teljesítményt kellene kapni. Megfontolások (az elektronok áthaladási szöge a nagyírekvenciájú mezőben, a nagyfrekvenciájú elektródok elektronikus átlátszósága, a térterhelés hatásai), amelyekkel nem vet számot .a fentiekben kifejtett elemi elmélet, mutatják* hogy viszonylag gyenge elektronikus sebességeket alkalmazva, csak 25%,-os hasznos termelésre lehet rendszerint számítani, legyen bár a nagvfrekventiiájú effektív teljesiímeny rendszerint 2,5 kilowatt elemi cellácskánként. Ami a cső szűrő (áthaladási) sávját il leli, az a jól ismert törvényszerűség által van meghatározva. , <5 v 8 =1 V ahol ó v a sáv szélessége, v a működő frekvencia, S a kollektor terhelési túl feszültsége. Amíg a cső jól van kihasználva, illetve alkalmazva, S egyenlő a modulált nyaláb impedanciájának és a kollektor induktanciájának a viszonyával, ahol i. = == 200 ma/cm. L : R f: 2 L o) ‘1’ (r. *1 H0 80 a nyaláb cm-kénti szélességére az áram erősség ekkor A találmány szerinti cső szerkezetének egyik előnye, hogy lehetővé teszi sokkal nagyobb lo nyerését, amellett megtartva ugyanolyan nagyságú L“-t, mint a klystron típusú csövekben van. Az áthaladási szűrősáv ez okból sokkal nagyobb. Így a fentiekre számpéldaként, mely messze van attól, hogy mintegy a legjobbnak iegyen tekinthető, v - 6,7 megacyclus. A fentebb kifejtett elemi elmélet nemcsak azokra a csövekre alkalmazható, melyekben a vájat gerjesztését a vibrációs mód szerint „magnetikus“-nak nevezzük, hanem azokra a csövekre is, melyek kettős összeköttetésű hengeres vajatokat tartalmaznak és ezek „coaxiális“-nak nevezeti vibrációs mód szerint vannak gerjesztve (ez a vibrációs mód hatására nézve egyszerű összeköttetésű hengeres vajatokra nem létezik, amint ezt az 1. ábra mutatja); ezek a csövek kimondottan bennfoglaltatnak a jelen találmányban. Az új elv, amely a találmány lényege, ugyancsak alkalmazható a külön sr> 90 100 105
