135581. lajstromszámú szabadalom • Berendezés nagy frekvenciás sugárzómező megadására
3 135581» ként hat, akkor ä * vektor a vétel helyén: 40 .2TT . 2TU JT Xl J T r " % = m? -f me ___ ___ (2) . " ri ra ahol T2 a (megfigyelőhely távolsága- iá D kétsarok D' tükörképétől, mimellett a pluszjel akkor érvényes, ha függőleges kétsarokkal, a mínusz jel pedig akkor, ha vízszintes két- 45 sarokkal van dolgunk. Ha a: földfelületet tökéletesen tükröző felületnek többé nem tekinthetjük, a (2) egyenlet második része elé B visszaverődési együtthatót keli írnunk: 50 ,2ir .2-1 — r, i — ív. •' X 1 J X 2 „ = me -j- gme (3) E, amely vektormennyiség, függ a talaj dieiektromos s állandójától és a vezetőképességétől, valamint a A hullámhossztól és a 0 szögtől, mely alatt a dipólt vesszük 55 ós melyet a kívánt inklinációsík a földfelület merőlegesével bezár. E-t a következőképen írhatjuk: R (e, 6, X, 0) e J T ( s > d > *> 0 ) ahol az e-hatvány a visszaverődésnél fel- 60 lépő fázisfordulásról számol be. Ha az n távolság x-hoz képest nagy, a (3) egyenlet részeinek nevezőiben n-et.-és i'2-t egyenlőknek vehetjük. Ezeket nem vehetjük egyenlőknek az e-hatványokban, 65 mert itt az n és r2 iközöttii különbség a fáziseltolódást határozza meg. A (3) egyenletet ekkor a következőképen írhatjuk: metszővonala z • kívánt ksxáilóvonalat eredményezi, amit az 1. ábra kapcsán mnagyará,-.unk meg. Az ábrán AiSQ) a föld feiuietét, GHIJ a kívánt menetirányú függőleges si-5 kot és az ABEF sík iá .kívánt iníkliinációirányt adja meg. A GK metszővonal ekkor a kívánt leszáhóvonalat eredményezi. Az inklinációsíkot meghatározó, második berendezés helyett egyetlen sugárzórend- . !0 szert tartalmazó egyetlen adót is alkalmazhatunk, mikor is e rendszer karakterisztikáját akként választjuk, hogy az inklinációírányban keskeny nyaláb emittálódik. További ismert lehetőség abban van, hogy 15 az egyik sugárzó karakterisztikáját akként választjuk, hogy a kívánt íeszállóirányt határozott ekvipotenciálfelület adja meg. Az inklinációirány meghatározására való, említett módszerek hátránya, hogy a su-20 gárzórendszerrel megszabott inklinációirány nagy mértékben a föld felületi állapotától' függ, amely hirtelenül, pl. esőnél, erősen, változhat. Biztos leszállás számára azonban kényszerítő követeím'ény, hogy a 25 leszállás útja teljesen ismert és lehetőleg pontosan megszabott legyen, amit a találmány szerinti berendezéssel érünk el. A 2. ábrán D olyan matematikai kétsarkot je'löl, melyből minden irányban nagy-30 frekvenciás rezgések indulnak ki. Ha felveszszük, hogy a kétsarok nyomatéka m, a hullámhossz X és az a távolság, melyben a magyfrekveineiarezgéseket vesszük, rí, iákkor a Hertz-féle w vektor értéke, melynek mo-35 dulusa a vétel helyén való véteíi. erősség jszámára mértékadó, a föld felületén való visszaverődés elhanyagolásával .'2« ' %=TM (i) Ha a földfe'lület tökéletesen tükröző felület.. 2wr1 r ~ 70 ^TM« l+R(M; x,0).eJ y fe g ' X ' e ).e x W ri — -Ha feltesszük, hogy, a kétsarok magassága a föld felett h, akkor r2 -ri = 2 h cos 0. A kifejtett (4) egyenletből adódik: ff ^gg 1 -f. R (S; <$, X, 0) cos /-if= cos 0 + W (s, ő, X, 0) -f JR.(E .<S,X,0) sin ] — cos0-f *F (S? cr, X, 0) j (5)
