122918. lajstromszámú szabadalom • Kételektródás rezgéskeltő készülék
122918. azok oly méretezési egyenletekkel egyeznek meg, amelyek a megadottaknál hoszszabbak, amelyeket azonban szakértő ismert módszerek használatával nehéz-5 ség nélkül levezethet. A méretezési elemzés kidolgozását illetőleg utalunk Schelkunoff tanulmányára, amely a Bell System Technical Journal című folyóirat 1934. évi október havi számában jelent 10 meg és Carson-Mead-Schelkunoff tanulmányára, amely ugyancsak az említett folyóirat 1936. évi április havi számában jelent meg. Közbevetőleg megemlítjük, hogy léghíj as csöveknek nagyfrekven-15 ciáknál kételektródás rezgéskeltők alapelvén alapuló működésére vonatkozó még teljesebb matematikai elemzés, mint az, amelyet a találmány következő leírásában közölni kellene vagy közölni szük-30 ség volna, Llewellyn B. Fredericknek a Bell System Technical Journal című folyóirat 1935. évi október havi számában megjelent, „Operation of Ultra-highfrequency Vacuum Tubes" című tanul-25 mányában található. Ez a tanulmány Llewellyn B. Fredericknek az említett folyóirat 1934. évi január havi számában megjelent, „Vacuum Tube Electronics at Ultra-high Frequencies" című tanul-30 mányán alapszik, de ennek még fejlettebb elgondolásban való továbbfejlesztése. Negatív ellenállással működő, kételektródás rezgéskeltő készülékek szerkeszté-35 sénél, valamint a kapcsolatos áramkörök és szerkezet idevágó szerkesztésénél, hogy a negatív ellenállástól eredő rezgések állandóan fenntarthatók legyenek, az általános kiindulási módszer első lépése, 40 a negatív ellenállással előidézett energia meghatározása, mikoris a negatív ellenálláson átmenő nagyfrekvenciájú áram részére önkényesen választott értéket tételezünk fel és ezután a rendszer összes 45 pozitív ellenállásain átfolyó áramtól eredő energia-szóródást a rendszer összes pozitív ellenállásaiban számítással meghatározzuk. A rezgések keltése végett természetesen ez utóbbi energiának kisebbnek 50 kell lenni, mint az előbbinek. A szerkesztésnél más feltételek kielégítése és további lépések is szükségesek. Az 1. ábra szerinti egyszerű kételektródás rezgéskelíő készülékkel kapcsolat -55 ban elsősorban a rendszernek a kívánt frekvenciára való hangolásához szükséges viszony számítása szükséges, mikoris gondolnunk kell arra, hogy a rendszer, vagyis a vélelmezett rezonáns áramkör a kételektródás rezgéskelíő készülék kapaci- 60 tásából, valamint a közös hcsszter.gel\íí (1) és (2) vezetőket tartalmazó további áramkör elosztott induktanciájáhól és kapacitásából áll. Gyakorlati célokból, vag\is az előzékben említett számítás 65 céljából eltekinthetünk és a következekben el is tekintünk attól a kismérvű változtatástól, amely a közös hcsszter.geljíi vezető-rendszernek a katód végénéf való tökéletes vezető elzárása tekint etéher. 70 van. A szóban forgó hargolási viszonyt a következő egyenlet fejezi ki: n = . ...... 1. 2^rIlogc ^ ahol X természetesen a kívánt rezgések szabad térközi hullámhossza és a többi 75 mennyiség, a számokkal megadott merynyiségeken kívül, azok a fizikai méretek, amelyeket, az 1. ábrán jelöltünk meg. Ezek a mennyiségek a két közös hossztengely ű vezető belső hosszának és suga- 80 rainak, valamint a készülék elektródjai között levő köz méretei. Ebben az egyenletben az összes méreteket centiméterekben adtuk meg. Ez az egyenlet csak anynyiban megkülönböztető, hegy a rezo- 85 ná.ns áramkör ir.duktanciájárak és kapacitásának kifejezéseit tartalmazza, mikoris az induktarcia kifejezésének a felvett végső feltételek miatt olyan alakja van, amely az általánosságban heszrálatcs 90 frekvenciák kifejezései szempontjából talán szokatlan. Azonban ugyarúgy, mint bármely más induktarcia- és kepacitás-alkatelemek esetén, az irduktarcia és a kapacitás itt is ez alkatelemek gec- 95 metriei függvénye és a számításnál nincsen új részlet. Az elektron-árammal előidézett erergia az egyenletes elektronkisülés négyzetcentiméterenkénti ellenállására vorat- lOC kozó általércs egyerletté'l SZÍ mithat ó ki. Ez az ellenállás a következő: rP = JLLI8_*ÍIO_ |"2 p _ cos 9 ) _ 0 gin el.. 2. ahol (I0 ) a felület négyzetcentiméterekétt átfolyó egyenáramú összetevő értéke am- IOE perekben, Xa szabadt érközi hullámhcssz centiméterekben és (9; az elektronok átmeneti szöge. Ez az átmeneti szög az úgynevezett „átmeneti idő" függvérye és ama váltakozó áram több ciklusénak lie vagy egy ciklus tört részének mértéke
