122691. lajstromszámú szabadalom • Fázislencse olyan kisütőkészülékekhez, melyekben a töltéshordozók repülési ideje el nem hanyagolható

2 1522691. mennyien az (U) voltenergiának megfelelő (v) sebességgel haladnak a nyíl irányában az (1) és (2) elektródák felé. Ha feltételezzük, hogy a mező' hossza, vagyis a két 5 elektróda egymástóli -távolsága elegendően rövid és hogy az elektronsor oh7

rövid időtartamon belül lep be a mezőbe, mely idió'ln béliül a mező változását lineárisnak tekinthetjük, akkor kimutatható, hogy a 10 (3, 4) és (5) elektronok egyidejűleg jutnak a (6) «gyújtópontba». Az azonos pályákon futó (3, 4) és (5) elektronsort a váltómező tehát időbelileg gyújtópontban gyűjti össze. Ez a gyüjtőhatás akként jön létre, 15 hogy pl. az (5) elektron a villamos mezőiben nagyobb sebességre gyorsul, mint az előtte lévő (3) és (4) elektronok, úgyhogy az az eMtte lévő elektronokat utoléri. Az (f) gyújtótávolság az (U) volt-20 energiától függ, mellyel az elektronok az (1) elektródára jutnak, az elektródák között levő (V) feszültségtől és te feszültség időibeli változásának sebességétől függ. Ezek szerint tehát szinuszfeszüitséggel előűdózett 25 váltómező olyan íáziislenese, melynek az idő függvényében változó- időlegesen, negatív gyújtótávolsága van. A fenti megjegyzésekből kitüinik, hogy oly hosszabb elektronsor, melynél az íelső 30 és utolsó elektron hosszabb időközön belül lép be a, fázislienosébe, közös gyujtóiponthah csak akkor gyűjthető össze, ha a fázisillüncsie gyújtótávolsága ebben az ícüő/közfcen állandó marad. A (V) feszültség é:r-85 tekének a (t) idoíüggvényében., vékony egynemű -mező egyszerű esetében, a következő feGtéteit kell kielégítenie: f E feltétel mellett T =—a gyújtópontban 40 való összegyűjtés időpontja, ha a t = o az az idő, melynél az (1) és (2) elektródák közötti mező 0 értékű. A 2. ábra a (V) feszültségnek az idlő szerinti változását vázlatosan mutatja. 45 Látható, hogy a lencsefieszültség az (U) érték alá nem süllyed, mind gyorsabban növekszik és a gyújtópontban való oszszegyüjtés időpontjában végtelen naggyá válik. A íeszültséggörbe középső része csu-50 pán lényegtelenül tér el a hosszabb egyenes 'vonaltól, -úgyhogy a gyújtópontban VialUó használható gyűjtést megfelelő lineárisan növekvő váMőmezővel is elérhetünk, A találmánv értelmében a fázislencsét oly billenőíeszülíts éggel működtetjük, mely- 55 nek lassan növekvői és gyorsan bukó feszüllséggörbéje van, amint azt a 3. ábra vázlatosan mutatja. A növekvő rész a feszültség növekedése alatt a lencsébe jutó elektronsort a gyújtópontba gyűjti. A görbe 60 e része az előibhiiek értelmében lehet egyenes vonalú, lehet azonban mindinkább gyorsan növekvő értékű, vagy pedig a gyújtópontban való szabatos gyűjtés vé-1 gett vékony, homogén mező: esetén laz-TM rr ° a ( 1 — t Y 65 változó érték lineáris függvénye lehet. A lencsére esői elektroináramot az így működtetett fázislencse szakaszosain megosztja és az áramot két megosztás között időbelileg gyújtópontba gyűjti. 70 Az így működtetett fázislencsét a találmány értelmében hosszú repülési idiőls kéiszü'Jékhez használhatjuk. Erre vonatozkó példát a 4. ábra mutat. Az ábrán (7) ingasokszorozót jelent, melynek (8) és (9) 75 katódája és (10) anódája van. A (8) ka-1 ódának nyílása van, amelyen át a nyíl irányában folyó elektronáram a sokszorozóba juthat. (11) jelöli a biillenőfeszülltséggel működtetett fázislencsét. Feltesz- 80 szűk, hogy a billenipifeszültség frekvenciája egyenlő a sokszorozó' váltófeszültségének frekvenciájávaCL A fázisleincse ebben az esetben a primer elektroináramot a sokszorozó váltófeszültségével szinkron osztja 85 meg és gyűjti a gyújtópontba. Ha a Jenese és a sokszorozó feszültsége egymáshoz képest megfelelő fázissal el vannak tolva,, akkor elérhetjük, hogy a készür lékben csak olyan elektronok futnak, me- 90 llyek a sokszorozásban hatékonyan vesznek részt. Ez azonban azt jelenti, hogy a sokszorozó hatásfoka az ismeretes működtetési módokkal szemben nagyobb. Fázislencse és sokszorozó ily párosítását 95 már javasolták, azonban azzal a különbséggel, hogy a javasolt berendezésinél a fázislencse helyett fázisrekeszt álkalma|Zr lak. Míg a rekesz a hatásfokot azzal növeli, hogy a primérelektronáramból a sok- 100 szorozó feszültségének megfelelő fázisában érkező elektronokat kirekeszeli, a fázislencse gyakorlatilag az egész elektronáramot átengedi, azonban azt megosztja es két megosztás között az áramot időheClileg- 105 térbelileg akként gyűjti gyújtópontba, hogy valamennyi elektron a sokszorozóba megfelelő fázissal lép be. így a primérelektronáram teljes mértékű kihasználásával a futásidejű készülék hatásfokát lényege- lift sen növeljük. Bizonvos esetekben célszerű, ha a fázis-