122671. lajstromszámú szabadalom • Távolbalátócső

2 122671. választjuk. Mindenesetre' biztonsággal megállapítható, hogy ilyfajta a sugarakhoz képest negatív előíeszültségű széles eső csak a tengielyközeli sugarakra vo-5 natkozólag, tehát a fősugárnyalábra vonatkozólag befolyásmentes gyakorlatilag, míg a távolra letévedő szélső sugarakat, illetőleg igen előnyös segódkoncentrációként hat. Sikerült például ilyfajta hen-10 gerelőfeszültséggel a fényrekeszhez képest, általában a fényudvarképződést a világítóernyőn teljesen elnyomni. A (12) közbenső rekesszel és a (13) hen gemiegh osszabbítással e henger előr ésszéI 15 szembehelyezett (14) kettős anóddal kapcsolatban idézzük elő a tulaj d önkép eni sugártörést. Az elektródák sajátságos alakja rendszeres lencsevizsgálato<k eredménye. A feladat, mely a koráibbi ismert 20 megoldás feladata volt, abban állott, hogy elsősorban szférikusain korrigált lencsehatást állítsunk elő elektromosan, melynek a szélső sugarak szám ára is azonos a gyújtótávolsága, mint a központos suga-25 rak számára, másodszor a töröerő az elektronok részére a (14) főanod elhagyása után már ne álljon fenn, harmadszor váljék lehetségessé, hogy az anód mögött eltérítői emezeket alkalmazzunk anélkül, 80 hogy ezzel a lencse forgási szimmetriája veszendőbe menne. Az ábrázolt (12, 13. 14) lencse eleget tett e feltételeknek, mihelyt (13) csőtoldat és (14) anód közíött a helyes feszültségkülönb 35 ség, emelkedő feszültségek értelmében, be van állítva. E beállítás, mely a törőerőt meghatározza, egy a (15) szorítóra kívül ről kapcsolt (16) potenciométerrel történik, melyet a (10) rekeszre és a (14) anódra 40 kapcsolt földpotenciál és a katód potenciálja közé kapcsolunk. Hogy a mező csupán a lencsetérne korlátozódjék, a lencseelektródák árnyékolt kialakítása útján érjük el úgy elölről, mint hátulról. Az át-45 lépési nyílások csak oly nagyok, mint a legnagyobb nyalábkeresztmetszet. Hogy a lencse szférikusán korrigált legyen, csupán a hátsó közbenső (12) fényrekesznek a hengerbe való bevezetése ntán érjük el. 50 Ha e (12) rekesz peremszélességét éppen oly nagyra készítjük, mint a (13) hengermeghoszabbítást, akkor a nivóvonalaknak lényegében, beírt gömbfelület alakjuk van és a lencse szférikusán korrigáltan hat, 55 ami a (12) közbenső rekesz elhagyása esetén, na,gyon is zavaró mértékben, nem. áll fenn. Még hozzá kell fűznünk, hogy a (12) rekesz egyidejűleg a szélső sugarak kirekesztő pupillaként működik. A harmadik feltétel, nevezetesen a for- 60 giáísszimmetriai leképezés függetlensége az eltérítőleniezeknek a (14) anód mögötti bevezetésével szemben, azzal teljesíti az elrendezés, hogy az anódot a (15) esővel egy bizonyos hosszanti kiterjedésre hoztuk. 65 Ezáltal a (14) anód mögött elrendezett lemezímezőknek a lencsemezőbe való áthatolása erősen csökkentett és tényleg elérjük, hogy a nyugalomban levő, köralakú (9) rekesz alkalmazásával előállí- 7u tott képpont is egy kerek pont. A katódsugarak eltérítése két (16', 17) lemezzel történik vízszintes irányban és (18, 19) lemezzel függőleges irányban. Az eltérítés a képpontélességnek a képszélen 75 való egyidejű megszűnésével összekötött, ha, amint általában szokásos, az egyik lemeznek a billenőgianerátorra való csatolásánál a másik lemezt földre tesszük. E nehézség kiküszöbölése, mely a tisz- 80 tán elektrosztatikai eszközökkel dolgozó csövek .építését eddig megakadályozta, az 1. ábrán látható ismert berendezéssel azáltal sikerül, hogy mindkét femezt egymáshoz képest ellenüternben tartjuk 85 üzemben. E célra külön billenőkészülékről gondoskodtunk, mely például az ábrázolt egy (20) ikercsővel való ikererősítőcsőíkapcsolásbiól áll. Egy közös (21) katód körül két független rácsanódrendszer (22, 23) 9° egyrészt, (24, 25) másrészt van elrendezve. Egyszerű egyrácsos rendszerek körülbelül P---2% áthatolással egy (26) csillámtárcsaárnyékolással. kapcsolatban teljesen elegendőek. A két rendszer egyike, például 95 az alsó, közvetlenül van a (27) ellenálláson át feltöltött (28) billenőkondenzátorra csatolva, melyet (29) thyrátronon át sütünk ki. A hozzátartozó (25) anód egy körülbelül 100.000 Ohmos (30) munkaellenállásra 100 van rákapcsolva és (31) átviteli kondenzátoron át a távolbalátócső egyik (17) eltérít őlemez ével összekötve. Hogy most a másik (16) eltérítőlemez részére ellenfázisrí, egyenlő nagy feszültséget kapjunk, 10& a (32) lemezelveaetőellenállás (mely 100.000 Ohm-nál nem nagyobb) a (20) ikererősítőcső felülső rendszere második (22) vezérlőrácsával van összekötve, amikor is a (32') lecsapolás útján a billenőfeszültség éppen 110 annyival csökken, amennyivel a cső alsó (24, 25) felében megerősödött |-=pr). A második (22) anódán tehát a (33) munkaellenállásával a kivánt tükörképszerű billenőfeszültséget nyerjük. A második átvivő- 115 tömbön át e tükörfeszültsóget a távolba-